Lagrangiano depende de la segunda derivada del campo

En el caso del Faddeev-Popov Lagrangian de calibre fijo:

L = 1 4 F m v a F m v a + ψ ¯ ( i γ m D m metro ) ψ ξ 2 B a B a + B a m A m a + C ¯ a ( m D m a C ) C C

(por ejemplo, en la ecuación 16.44 de Peskin y Schröder)

Si expande el último término (para los campos fantasma) obtiene:

C ¯ a ( m D m a C ) C C = C ¯ a 2 C a gramo F a b C C ¯ a ( m A m b ) C C gramo F a b C C ¯ a A m b m C C

Y así, el Lagrangiano tiene un término proporcional a la segunda derivada de C a .

En este caso, ¿cómo se encuentran las ecuaciones clásicas de movimiento para los diversos campos fantasma y sus adjuntos?

Encontré las siguientes ecuaciones de movimiento hasta ahora:

D β d C F β σ C = gramo ψ ¯ γ σ t d ψ + σ B d + gramo F d a C ( σ C ¯ a ) C C = 0
j σ ψ ¯ α , j i γ σ j i β j ψ ¯ β , j ( gramo A m a γ m j i t a β α metro d j i d β α ) = 0
( i γ m D m metro ) ψ = 0
B b = 1 ξ m A m b
m ( D m d C C C ) = 0
F a b d ( σ C ¯ a ) A σ b = 0

Pero es la última ecuación que sospecho que es falsa (vi la ecuación D m a d m C ¯ d = 0 en alguna hoja de ejercicios ( http://www.itp.phys.ethz.ch/education/fs14/qftII/Series7-3.pdf Ejercicio 3) y también vi la ecuación D m a d m B d = i gramo F d b C ( m C ¯ b ) D m d C C C que no entiendo cómo se derivaron).

EDITAR: gracias a la respuesta de Qmechanic, pude derivar las ecuaciones correctas de los movimientos (como se indica en el comentario de esa respuesta), pero todavía no sé dónde "obtener" la última ecuación que mencioné que conecta el campo auxiliar con el campos fantasmas.

Comentario a la pregunta (v3): Considere incluir una referencia a la última parte de la pregunta. ¿La hoja de ejercicios está disponible electrónicamente?

Respuestas (1)

I) Dado que los términos de divergencia total no contribuyen a las ecuaciones de Euler-Lagrange (EL) , cf. por ejemplo , esta publicación de Phys.SE, uno podría simplemente integrar el Faddeev-Popov C ¯ C término por parte para que no haya más que primeras derivadas presentes y se aplique la forma estándar de las ecuaciones EL.

II) Alternativamente, en presencia de derivadas superiores, las ecuaciones EL se modifican con términos adicionales, véase, por ejemplo, Wikipedia . Tenga en cuenta que se debe tener especial cuidado al ordenar las derivadas impares de Grassmann.

III) A menudo, en la teoría de campos, debido a los índices externos y los campos impares de Grassmann, es bastante tedioso usar las ecuaciones EL directamente. A menudo es más simple variar infinitesimalmente la acción dada S [ ϕ ] ,

d S   =   d 4 X   (EL-eq)   d ϕ ( X ) + (términos límite) .
e identificar las ecuaciones EL como las funciones de coeficiente relevantes en el acto, por así decirlo.

Estimado @Qmechanic, gracias por su respuesta. Seguí tu primera sugerencia, cambiando el Lagrangiano a L = 1 4 F m v a F m v a + ψ ¯ ( i γ m D m metro ) ψ ξ 2 B a B a + B a m A m a + ( m C ¯ a ) m C a gramo F a b C C ¯ a ( m A m b ) C C gramo F a b C C ¯ a A m b m C C y obtuve las EoMs para los fantasmas: D σ d a σ C ¯ a y σ D σ d C C C .
Sin embargo, ¿cómo se obtiene una ecuación que tiene campos fantasmas y auxiliares?