Supongamos que tengo un hamiltoniano general de la forma,
Es simple encontrar primeras integrales básicas tal que el corchete de Poisson es cero, por ejemplo, si el hamiltoniano es axisimétrico e independiente de , se puede demostrar que es una primera integral.
Ahora, ¿qué pasa con el caso de las primeras integrales no obvias u ocultas, donde es un polinomio en ? ¿Existe algún método para encontrar estas primeras integrales de 'orden superior'?
La respuesta simple, en general, es que siempre tienes que asumir una integral de movimiento en cierta forma y ver si se cumplen las condiciones para su existencia. En general, no lo son, y si ninguna simetría explícita indica una integrabilidad total, no se puede esperar que el movimiento sea completamente integrable; por el contrario, partes del espacio de fase casi siempre serán caóticas. Los métodos para encontrar la integral de movimiento "oculta" varían según el caso y discutiré solo el caso de buscar la integral de movimiento "última" necesaria para la integrabilidad total dado que ya tenemos integrabilidad proveniente de la estacionariedad y la axisimetría.
Además, interpretaré su pregunta de dos maneras, 1) el movimiento de una partícula relativista y 2) el movimiento de una partícula newtoniana en un campo potencial. También discutiré solo integrales globales de movimiento, es decir, aquellas válidas para cualquier trayectoria.
En cuanto a 1), debe satisfacer la normalización de cuatro velocidades . Sin embargo, el hamiltoniano que das conduce a una normalización. con alguna constante que significa que (en el caparazón), sus momentos están relacionados con cuatro velocidades como .
Otros cálculos le muestran que su hamiltoniano, de hecho, reproduce trayectorias parametrizadas por un parámetro no afín relacionado con el momento adecuado como . El hamiltoniano que reproduce trayectorias parametrizadas por tiempo propio sería
De cualquier manera, debe entenderse que la única solución de vacío de cuatro dimensiones para las ecuaciones de Einstein que posee un tensor de Killing irreducible (no trivialmente compuesto a partir de vectores Killing simples) es el espacio-tiempo Kerr-NUT-(A)dS. Si tiene una métrica de vacío axisimétrica estacionaria genérica, el movimiento simplemente no será integrable.
En cuanto a 2), también puede hacer este truco de reparametrización, pero su métrica será válida solo en superficies isoenergéticas en el espacio de fase porque no tiene nada como la normalización de cuatro velocidades en la física newtoniana. La métrica obtenida por este método se llama métrica de Jacobi (puede encontrar más en Geometría y topología de Pettini en Dinámica hamiltoniana ) y puede buscar el tensor de Killing de esta métrica para encontrar la otra integral de movimiento.
Sin embargo, es más conveniente asumir una integral de movimiento de la forma y buscar las consecuencias del requisito de que en coordenadas cartesianas sin reparametrizaciones divertidas, etc. Para su hamiltoniano y en coordenadas cartesianas obtiene (trabajando solo con índices para indicar la naturaleza newtoniana del problema) las condiciones
Es decir, debe observar su potencial estacionario axisimétrico y ver si se parece al que se indica arriba. Si no, no será globalmente integrable.
Todo esto está muy bien resumido en el artículo de Charalampos Markakis de 2014 , también encontrará buenas referencias en ese artículo.