Solución fermiónica de 2D Ising

Estoy tratando de entender la discusión en este libro sobre la fermionización del modelo 2D Ising. La matriz de transferencia para este modelo se convierte en T = θ θ ~ dónde:

θ = mi β X σ X ( 1 ) σ X + 1 ( 1 ) y θ ~ = mi β ~ X σ X ( 3 )
dónde σ X ( i ) son matrices de Pauli en cada X :
σ ( 1 ) = ( 0 1 1 0 ) , σ ( 2 ) = ( 0 i i 0 ) y σ ( 3 ) = ( 1 0 0 1 )
Luego, se realiza el siguiente cambio de variables:
Γ 1 2 , 0 := σ 0 ( 1 ) Γ X 1 2 , X := ( 0 X 1 σ X ( 3 ) ) σ X ( 1 ) ( X 1 )
y:
Γ 0 , 1 2 := σ 0 ( 2 ) y Γ X , X + 1 2 := ( 0 X 1 σ X ( 3 ) ) σ X ( 2 ) ( X 1 )
Después de algunas manipulaciones, obtenemos:
θ ( β ) = mi i β X Γ X , X + 1 2 Γ X + 1 2 , X + 1 y θ ~ ( β ) = mi i β ~ X Γ X 1 2 , X Γ X , X + 1 2
Finalmente, un cambio más de variables. Γ X 1 2 , X = a X + a X y Γ X , X + 1 2 = i ( a X a X ) lleva a:
(1) θ ~ ( β ) = mi β ~ X ( a X a X a X a X ) = X ( mi β ~ + 2 pecado β ~ a X a X )

Luego, el autor afirma:

En consecuencia, usando el mismo símbolo, el núcleo integral correspondiente es:

(2) θ ~ ( β ~ , ξ ~ , ξ ) = X ( mi β ~ + 2 pecado β ~ ξ ~ X ξ X ) mi ξ ~ X ξ X

Pregunta: ¿Qué se hace para pasar de ( 1 ) a ( 2 )? No sigo el razonamiento.

¿Entiendes las "integrales" de Grassmann?
¡Mike, sí, lo hago!

Respuestas (1)

La correspondencia entre los operadores fermiónicos y sus núcleos integrales se presentó anteriormente en este libro. El texto relevante comienza al final de la página 53 y dura hasta el comienzo de la página 55 e incluso más.

La ecuación (1) define un operador en términos de operadores fermiónicos de creación-aniquilación a X , a X . Al mismo tiempo la ecuación (2) expresa una función de variables grassmannianas ξ ¯ X , ξ X . Las variables grassmannianas son números con propiedades especiales, no operadores.