Mientras leía la Introducción a la mecánica cuántica de Griffiths y usaba las conferencias MIT 8.04 QP-1 de Adam Allans como fuente complementaria para comprender el tema de la dispersión de partículas para el potencial escalonado, me encontré con un problema que Griffiths menciona de manera interesante para la barrera de potencial Delta, pero es La resolución no me queda muy clara.
Cuando hacemos el análisis de una partícula con energía mayor que la barrera de potencial escalonado es decir y suponiendo que la barrera está colocada en , entonces las funciones propias de energía al resolver la ecuación de valor propio de energía (ecuación de Schrödinger independiente del tiempo) resultan ser
Sería muy bueno si alguien pudiera proporcionar un razonamiento sobre por qué se pueden usar estas funciones y, de no ser así, cómo se usaría el paquete de ondas para satisfacer las condiciones de contorno en .
En los comentarios sobre la pregunta, mencioné que la solución de onda plana "obtiene las respuestas correctas". La razón de esto está relacionada con la noción de independencia del tiempo.
Cualquier experimento en el que dispare una sola partícula a una barrera/sitio de dispersión y luego mida dónde aterriza la partícula saliente en un experimento intrínsecamente dependiente del tiempo y corresponde al tratamiento del problema por paquetes de ondas.
Pero si queremos manejar el problema en el contexto de TISE, necesitamos un experimento que sea independiente del tiempo, y eso significa un experimento de haz continuo . Un ejemplo de aula es un experimento de difracción en el que apuntamos un láser a través de una rendija/sistema de rendijas/etalón/etc. y observamos el patrón de intensidad que se desarrolla en una pantalla. Cualquiera de estas demostraciones dura un número saganesco de períodos y puede razonablemente ser tratada como eterna.
Pero en el caso de un haz (idealmente eterno) no esperamos que la función de onda se normalice a uno porque no hay una sola partícula. Hay (en la versión idealizada) un número infinito de partículas de haz, por lo que tener
Para que esto funcione, necesitamos que las partículas individuales del haz no interactúen entre sí, pero eso es más o menos automático en el caso de un láser de baja potencia.
En este problema no tenemos que considerar ninguna dependencia del tiempo. Es como si la partícula estuviera presente en la vecindad del potencial de paso y 'congelada' en el tiempo. De nuevo, no podemos precisar la posición de la partícula en el gráfico Energía versus Posición ya que eso violaría el principio de Incertidumbre y es por eso que tenemos que considerar/resolver para todo el rango del espacio (es decir, a la izquierda y a la derecha del potencial escalonado) en el mismo instante de tiempo. No es como una película del mundo clásico donde una partícula viaja desde el infinito, golpea el potencial y sale volando; donde los tres eventos ocurren en diferentes instantes de tiempo.
Puedes imaginar esto crudamente como si hubiera una especie de canal unidireccional, uno que va a la izquierda y otro a la derecha con factores de peso A y B. La partícula solo puede hacer uso de estas pistas preexistentes. De ninguna manera vemos una partícula viajando en el espacio en función del tiempo. Cuando resolvemos para o , estamos determinando la probabilidad de que la partícula termine a la izquierda o a la derecha de cuando nosotros, decimos observarlo.
También preguntó sobre el uso de un paquete de ondas y luego la aplicación de las condiciones de contorno. Creo que puede ser una tarea difícil ya que un paquete de ondas (partículas) que se mueve en el espacio comienza a decaer en el momento en que introducimos el tiempo en la ecuación. Es como si la onda tiende a alargarse en ambos extremos, lo que dificulta la normalización y la aplicación de condiciones de contorno.
qmecanico
Taquión209
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dmckee --- gatito ex-moderador
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