Libertad en la Elección de una Función Beta en RG

Supongamos que tenemos un cierto modelo estadístico, digamos el modelo de Ising de rango infinito

H norte { σ norte }   =   X norte 2 norte i , j = 1 norte σ i σ j

con norte , dónde norte es el número de vueltas, σ i { ± 1 } para todos i { 1.. norte } , σ norte = ( σ 1 , . . . , σ norte ) y X norte := β j siendo J la fuerza de acoplamiento entre los espines. Además β := 1 k B T con k B la constante de Boltzmann y T la temperatura.

en el limite metro X 1 se puede implementar un procedimiento de renormalización de la forma Z norte ( X norte ) = Exp ( F norte ( X norte ) ) Z norte 1 ( X norte 1 ) donde intuitivamente un paso en el proceso de RG consiste en la reducción de un sitio de giro. en el límite como norte uno puede escribir el flujo de las constantes de acoplamiento como una ecuación diferencial de la forma d X d yo = ( X + X 2 ) donde el campo vectorial β ( X ) := X + X 2 suele llamarse función beta.

Me dijeron que la "física" principal (es decir, los exponentes críticos más probables) del RG está contenida por completo en los puntos críticos de la función beta, es decir, la x para la cual β ( X ) = 0 . En particular, me dijeron que uno puede cambiar el β -funcionan "arbitrariamente" siempre que los puntos críticos sean los mismos. Entonces, en principio, uno podría usar β en lugar de β dónde β tiene los mismos ceros que β y obtener la misma física. En particular, podría, por ejemplo, a un cambio de escala, es decir, elegir β := λ β por algún número real λ .

Realmente no entiendo por qué esto es cierto? En el caso de una constante de acoplamiento, es un poco comprensible ya que solo disminuye la "velocidad", por así decirlo, a medida que uno se mueve de un punto crítico a otro. Pero cuando uno tiene más constantes de acoplamiento en el proceso RG (como un campo magnético), no veo por qué debería ser así. ¿Existe cierta libertad general en la elección de una función beta?

Espero sus respuestas :)

Respuestas (1)

La hay, porque no hay una forma única de definir una constante de acoplamiento renormalizada. En general, si tiene un sistema con un solo acoplamiento gramo 0 , define un acoplamiento renormalizado de una manera sensata, es decir, tal que gramo = gramo 0 + correcciones de bucle/cuánticas O ( gramo 0 2 ) . Sin embargo, no existe una forma única de renormalizar una teoría. En un esquema diferente, podría cambiar las condiciones de renormalización de una manera que gramo = gramo 0 + otras correcciones de bucle/cuánticas O ( gramo 0 2 ) . Es mejor pensar en algunos ejemplos que conozca de la teoría de campos ( ϕ 4 en diferentes momentos, QED en diferentes esquemas, etc.) para aclarar esto.

Si el funcionamiento depende de X , entonces para el primer acoplamiento β ( gramo ) gramo / X , para el segundo β ( gramo ) gramo / X = gramo / gramo β ( gramo ) . Así que si gramo ( gramo ) es una función suave sin ceros (y gramo / gramo > 0 ), las dos funciones beta tienen los mismos ceros y comportamiento cualitativo. Puede adaptar esto directamente a múltiples acoplamientos, y la idea se llama 'covarianza de la función beta/flujo RG'. Para una referencia, consulte la sección 10.11 de Zinn-Justin.