Comprender el concepto matemático detrás del espacio de fase y el retrato de fase

Me gustaría exponer el problema a través de un ejemplo, que fue lo que me hizo reflexionar. Es un problema de mecánica racional.

Considere el problema de Cauchy unidimensional { metro X ¨ = F ( X , X ˙ , t ) X ( 0 ) = X 0 X ˙ ( 0 ) = v 0 dónde F : R × R × R R , X , X 0 , v 0 R , y supongamos que existe un potencial V , es decir, una función tal que V ( X ) = F ( X ) .

Con la última oración nos aseguramos de considerar solo fuerzas puramente posicionales y, como consecuencia, "potenciales puramente posicionales". A partir de esto podemos introducir el concepto de espacio de fase y retrato de fase. Lo que no entiendo de este último, es lo siguiente:

Partimos de la ecuación diferencial anterior, que tiene soluciones que son función escalar que depende del tiempo, es decir X = X ( t ) , pero cuando usamos V (que es una función de X ) para lidiar con el retrato de fase, parece X se ha convertido ahora en una variable independiente, olvidándose del tiempo.

Entonces mi pregunta es qué concepto matemático hay detrás de este tipo de estudio, qué permite hacerlo y por qué.

Cualquier ayuda o referencia sería apreciada, el espacio de fase me parece un poco misterioso todavía.

F aún puede depender tanto de x como de X ˙ y todavía permiten una descripción del espacio de fase perfectamente precisa. Piense en el oscilador armónico amortiguado.

Respuestas (1)

El espacio de fase es el espacio en el que se representan todos los estados posibles de un sistema , y ​​cada estado posible corresponde a un punto único en el espacio de fase.

En su caso, es evidente a partir de la estructura de las soluciones de su EDO que las soluciones x(t) son de dos parámetros ( X 0 , v 0 ) familias, por lo que pueden representarse en un plano 2d como líneas (trayectorias) ( X ( t ) , X ˙ ( t ) ) donde t parametriza la línea completamente caracterizada por el punto inicial ( X 0 , v 0 ). Entonces, estas trayectorias no se cruzan, corresponden a un IC único ( X 0 , v 0 ) y la ecuación diferencial se propaga ( X ( t ) , X ˙ ( t ) ) en ellos a una ubicación futura única en un momento posterior.

En un momento dado, un punto del sistema será un punto en este plano 2d, por lo que pertenecerá a esa trayectoria única. Algunas de estas trayectorias pueden ser periódicas, como para el oscilador lineal, F=-x ; o líneas abiertas, para F=0 ; o espiral a un punto fijo para el oscilador amortiguado, F = X γ X ˙ (otra opción que de alguna manera eligió no considerar).

Todas las derivadas temporales superiores de x(t) más allá de la primera están completamente determinadas por la EDO y sus derivadas temporales y, por tanto, no añaden más información sobre el estado. Piensa en trazar ( X , X ˙ , X ¨ ) en cambio: todavía obtiene líneas en su espacio 3d expandido, pero sin más información para caracterizar sus estados, su pasado o su futuro, para contrastarlos con otras familias/tipos de estados. Las trayectorias periódicas seguirán siendo periódicas, las abiertas abiertas, las que tienden a un punto fijo muy parecidas.

  • La conclusión es que las dos constantes independientes de su conjunto de soluciones de la EDO de segundo orden motivan un espacio 2D de interfaz gráfica para trazarlas y caracterizar sus características más destacadas.