En concreto, los instantes se consideran o interpretan como poleas coherentes libres de torsión. ¿Por qué es ese el caso? ¿Hay una buena manera de entender esta relación y, por supuesto, también entender cómo se identifican los dos espacios de módulos (instantones y poleas coherentes libres de torsión)?
Más antecedentes : el espacio de módulos de instantons dónde es el rango del grupo calibre o del haz vectorial y es el número instanton también definido como la segunda clase de Chern del paquete vectorial. Ahora, se dice que estos instantes están enmarcados, lo que corresponde a requerir la intensidad de campo a desaparecer en el infinito o, en otras palabras, los instantones a estar en calibre puro en el infinito. Según Donaldson, este espacio de instantes "enmarcados" se identifica con el espacio de módulos de rango enmarcado -paquetes de vectores en dónde . Enmarcar significa que existe una trivialización local en la línea en el infinito ( ) tal que el paquete vectorial es trivial allí.
Ahora el espacio también se identifica con el espacio de módulo de poleas libres de torsión en tal que rango( ) y satisfaciendo dos condiciones
Lo que pido es intuición sobre los objetos anteriores. En qué sentido puedo ver los instantones como gavillas. Si el espacio de los módulos instantáneos no tuviera singularidades y fuera suave, es bastante sencillo entender la construcción del paquete vectorial. Se necesitan gavillas para tener en cuenta estas singularidades, ¿no? ¿Y cómo se relaciona la construcción teórica de la gavilla con . Sé que el problema es que cuando dos puntos como instantes se acercan aparece una singularidad y, por lo tanto, la construcción del paquete vectorial no está bien definida, pero no entiendo muy bien cómo la construcción teórica de la gavilla resuelve el problema.
De acuerdo, no puedo darle una comprensión completa de lo que está sucediendo, pero puedo hacer que los objetos con los que estamos tratando sean más precisos:
Aquí hay dos espacios:
El espacio de módulos de poleas coherentes libres de torsión enmarcadas de rango y segunda clase de Chern en el esquema proyectivo visto como un espacio analítico complejo con su estructura de funciones analíticas.
El espacio de módulos de paquetes instantáneos enmarcados de un grupo calibre de rango y segunda clase de Chern en la 4-esfera , dónde se añade para precisar la noción de encuadre.
Encuadrado en el primer caso significa que el haz está localmente libre en la línea del infinito, enmarcado en el segundo caso significa que la configuración del campo de calibre es calibre puro en el punto del infinito. Estos dos espacios no son lo mismo. En particular, no es singular mientras es singular, y esta es precisamente la motivación para encontrar la siguiente equivalencia aparentemente probada por Donaldson:
El espacio de módulos de instantons enmarcados está en biyección al subconjunto de poleas localmente libres .
Heurísticamente, no es difícil ver que un paquete vectorial define una gavilla. Dado un paquete , la gavilla correspondiente está definida por , es decir, la gavilla que acaba de asociar a cada conjunto abierto sus secciones locales. La prueba de la afirmación anterior, sin embargo, es mucho más complicada: es solo el con un punto en el infinito , pero es lo mismo con una línea * en el infinito. Tienes que demostrar que cada haz localmente libre en el último realmente define un paquete en el primero, y que los paquetes en el primero realmente dan un paquete adecuado en el último que también funciona bien con el paquete de estructura analítica. Por último, un paquete principal no es un paquete vectorial, y la prueba de la afirmación se basa en una prueba de que el instantón se empaqueta en corresponden a paquetes de vectores holomorfos enmarcados en .
Ahora, dado el teorema de Donaldson, vemos por qué el paso de instantones a haces resuelve el problema de las singularidades: el espacio de todos los haces libres de torsión no es singular, por lo que se generaliza ligeramente la noción de instantón/haz localmente libre/vector holomorfo paquete al de la gavilla libre de torsión se deshace del problema.
La relación con los esquemas de Hilbert surge porque
La demostración de Donaldson está en
Donaldson, "Teoría de los invariantes instantáneos y geométricos" , Comm. Matemáticas. física 93 (1984)
y se basa en el trabajo previo de Atiyah y Ward.
Atiyah y Ward, "Instantones y geometría algebraica" , Comm. Matemáticas. física 55 (1977)
La última correspondencia se puede encontrar, por ejemplo, en
Nakajima, "Conferencias sobre esquemas de Hilbert de puntos en superficies" , AMS
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