La ecuación de Schrödinger más general tiene derivadas totales
yo ℏddt| ψ⟩=H^| ψ⟩
porque el vector de estado
| ψ⟩
solo depende de una variable,
t
. Es un objeto complicado que conoce la probabilidad de cualquier cosa en el estado dado, pero está oculto "dentro" del vector de estado.
Sin embargo, si reescribe el vector de estado en una representación dada, por ejemplo, comoψ ( t , x , y, z, X, Y, Z)
para la función de onda de dos partículas, entonces la dependencia dex , y, z, X, Y, Z
, las coordenadas de dos partículas, se pone en pie de igualdad con elt
-dependencia, y por lo tanto lat
-las derivadas tienen que escribirse como parciales,∂/ ∂t
, para enfatizar quex , y, z, X, Y, Z
se mantienen fijos durante la diferenciación.
yo ℏ∂∂tψ ( t , x , y, z, X, Y, Z) =H^ψ ( t , x , y, z, X, Y, Z)
donde el hamiltoniano contiene cosas como la energía cinética de la primera partícula
H^= ⋯ −ℏ22 metros(∂2∂X2+∂2∂y2+∂2∂z2) +…
y de manera similar la energía cinética de la segunda partícula
H^= ⋯ −ℏ22 millones(∂2∂X2+∂2∂Y2+∂2∂Z2) +…
Tenga en cuenta que hay derivadas parciales en todas partes porque
ψ
ya no es un "vector de estado general" cuya información se compacta; es una función de valor complejo de muchas variables.
isaac