Una pregunta sobre las restricciones en las teorías BRST-Fock

En BRST Symmetry in the Classical and Quantum Theories of Gauge Systems , Henneaux dice que la representación de Fock no es aplicable a un número impar de restricciones. Luego continúa diciendo que el cuarteto Kugo-Ojima requiere que las restricciones sean en parejas. Para las teorías BRST, ¿cuándo no están en pares?

Referencia completa: M. Henneaux, BRST Symmetry in the Classical and Quantum Theories of Gauge Systems. Publicado en Quantum Mechanics of Fundamental Systems, (Editor C. Teitelboim), 1988, capítulo 10, p. 138.

Respuestas (1)

Una respuesta estúpida es tomar la acción.

L = ( q ˙ 1 q ˙ 2 ) 2 2 + ( q 1 q 2 ) 2 2 .
Tiene una sola restricción, pag 1 + pag 2 = 0 .

No conozco ningún otro ejemplo físico, pero no me sorprendería si existiera.

Hay al menos dos respuestas menos estúpidas.

La primera es (3+1)-d la teoría de Maxwell en A 0 = 0 calibre, porque entonces la única restricción es la ley de Gauss mi = 0 .
Hay fantasmas correspondientes que no tienen dinámica porque esto solo consiste en transformaciones de calibre independientes del tiempo.
Como resultado, nadie habla realmente de ellos.

La segunda es (0+1)-d la teoría de Maxwell, donde la única invariancia de calibre es la generada por Π 0 , el momento conjugado a A 0 .
Esto es básicamente lo contrario del ejemplo anterior, congelando el espacio en lugar del tiempo.

¿Cómo responde esto a la pregunta " Para las teorías BRST, ¿cuándo no están en pares? "?
Bueno, puedes escribir un cargo BRST q = η ( pag 1 + pag 2 ) y toda la maquinaria de BRST funciona. ¿Hay un significado más complicado de "teoría BRST"?