La cuantización de BRST (y la simetría de BRST en general), al menos en este punto de mi comprensión de ellos, parece bastante arbitraria y ligeramente milagrosa. Sin embargo, la naturaleza cohomológica de la carga BRST y el hecho de que una transformación BRST tome la forma de una transformación de calibre "extendida" (que es de naturaleza puramente geométrica) parece muy sugerente de que existe una interpretación geométrica simple de esta simetría.
Así que me veo obligado a hacer mi pregunta: ¿Qué sucede geométricamente en una transformación BRST? ¿Qué roles geométricos juegan los campos fantasma? Cualquier idea sería útil.
[Nota: principalmente pregunto en el contexto de las teorías de calibre de Yang-Mills, pero las respuestas en el contexto de la teoría de cuerdas son bienvenidas].
Comentarios a la pregunta de OP (v1):
En el formalismo de supercampo , existe una larga tradición en la literatura para considerar las construcciones que interpretan geométricamente las transformaciones BRST (y anti-BRST) como traducciones de Grassmann-odd y coordenadas en varios sistemas físicos, véase, por ejemplo, Ref. 3 y referencias en el mismo. Los primeros artículos parecen ser Refs. 1 y 2. (Advertimos que la supersimetría BRST no debe confundirse con la supersimetría de Poincaré ).
Si no se nos permite introducir Grassmann-odd y coordenadas, entonces parece que la búsqueda de OP de una "interpretación geométrica" se convierte simplemente en una cuestión de proporcionar construcciones de paquetes geométricos diferenciales independientes de las coordenadas explícitas y manifiestas para la formulación BRST de varias teorías de calibre. Esto dependerá de la teoría del calibre . Por ejemplo , la teoría de Yang-Mills, la teoría BF , la teoría de cuerdas , etc.
Referencias:
S. Ferrara, O. Piquet y M. Schweda, Nucl. física B119 (1977) 493 .
K. Fujikawa, progr. teor. física 59 (1978) 2045 .
Casco CM. B. Gasto. & JL Vázquez-Bello, Nucl. física B348 (1991) 108 .
Construya un paquete principal con base M y grupo de estructura G. Defina el mapa de proyección y la trivialización del paquete de la manera habitual. Denote este paquete como . Construya otro haz de fibras de principio trivial con base y Estructura grupo G con trivialización de que consiste en y un mapa de identidad de a . Construir como como en el segundo paso con trivialización local que consiste en y un mapa de identidad de a .
Las transformaciones BRS se identifican con una transformación de calibre infinitesimal en con parámetros relacionados con campos fantasma, donde estos campos fantasma se identifican con parte de ciertas formas únicas en el espacio base . Para detalles consultar ref. 1 y 2
Existe otro enfoque de la variedad de grupos en el que se puede medir el álgebra de para obtener la transformación BRS de los campos Gauge donde tiene la estructura de una variedad grupal. En resumen, la transformación BRST es una especie de invariancia difeomorfa de esta variedad de grupo. Consultar ref. 3 para más detalles.
1- Estructura geométrica de los campos de Faddeev- Popov y propiedades de invariancia de las teorías gauge: Quirós, Urries, Hoyos, Mazón y Rodríguez.
2- Teoría de calibre geométrico de los campos fantasma y de Goldstone y de las simetrías fantasma: Ne'eman y Thierry-Miec.
3- Supergravedad y supercuerdas (una perspectiva geométrica): Castellani, Auria, Fre (juego de 3 vol. con el primer vol. que contiene la maquinaria múltiple del grupo necesaria).
una mente curiosa
Bob Knighton
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