Cuando resuelvo sistemas mecánicos cuánticos unidimensionales, me encuentro muy confundido acerca del comportamiento de las funciones de onda en el infinito. Primero impongamos tres restricciones razonables:
Lo que encuentro interesante es que, en ejemplos simples, las funciones de onda siempre se desvanecen exponencialmente rápido en el infinito. Por ejemplo, el paquete de ondas de partículas libres cae como gaussianas, las funciones de onda del oscilador armónico son gaussianas multiplicadas por polinomios de Hermite, y las funciones de onda del pozo cuadrado finito caen como . Dadas tales caídas exponenciales, es obvio que el operador de posición es hermitiano y su valor esperado está bien definido. Sin embargo, podemos inventar funciones de onda que se desvanecen a la velocidad de los polinomios inversos y el valor esperado del operador de posición puede quedar mal definido en estos contextos. Por ejemplo, considere una función de onda que cae como . Entonces es obvio que el valor esperado de no esta bien definido:
Pregunta muy interesante! Comenzaré describiendo algunos de los conceptos básicos matemáticos para esta pregunta:
Estás buscando un estado acotado de algún potencial , es decir, un estado sin dispersión. Matemáticamente, esto se traduce en un -función propia integrable del operador de Schrödinger .
Por regularidad elíptica, para estas funciones obtienes instantáneamente lo que entiendo como tu condición (3) (La afirmación más precisa sería que se encuentra en el dominio de la versión autoadjunta de ). Básicamente, el argumento aquí es que tiene que ser dos veces diferenciable, al reorganizar la ecuación de Schrödinger, para su clase de potenciales tendrá , por transformada de Fourier se obtiene que la primera derivada también será . Por eso, está bien definido para .
La idea básica de por qué la mayoría de los estados ligados con los que se encontrará están decayendo exponencialmente proviene de la siguiente idea: suponga que lejos del origen, es monótono, es decir, no oscila. Esto nos permite estimar desde abajo por un potencial de caja, lo que implica que un estado acotado de estará dominado por un estado acotado del potencial de caja. Los estados acotados de los potenciales de caja decaen exponencialmente, por lo tanto, el estado decaerá exponencialmente. Este argumento se puede hacer explícito utilizando principios máximos para PDE elípticas, puede aumentar los detalles matemáticos en, por ejemplo
Berezin y Shubin, La ecuación de Schrödinger (Springer 1991).
Entonces, a partir de esta argumentación, la respuesta a su pregunta es casi no para los potenciales que son monótonos en el exterior. Por "casi", quiero decir que puede haber tales funciones en valores distinguidos, pero físicamente irrelevantes de , por ejemplo, considere el potencial
Ahora puede comprobar que es una función propia normalizada para este potencial con valor propio 0. El operador de impulso está bien definido para este y obviamente decae solo polinomialmente para . Entonces, ¿qué pasó aquí? Si intenta usar el argumento de "caja", compararía con una caja que es completamente negativa lejos del origen (recuerde, la caja estima el potencial desde abajo), ¡así que 0 ya es un estado de dispersión para la caja! Sin embargo, al observar el potencial, verá que esto solo puede ser el caso para este valor exacto de - incluso para un más energía, obtendrá un estado de dispersión ya que por ; y por un menos, obtendrá un estado límite que puede estimar nuevamente por un cuadro, por lo tanto, decae exponencialmente. Dado que no puede preparar un estado con una energía exacta, esto no es físicamente relevante. En términos generales, este fenómeno sólo debería ocurrir en , ya que esto corresponderá a la energía más baja posible para los estados de dispersión.
Entonces, ¿qué puede pasar si abandonamos la condición de "monotonicidad-lejos-afuera"? Creo que en este caso, debería ser posible obtener el tipo de estados que está buscando. Mi intento de construcción es el siguiente: Dejemos Sea una colección de potenciales de caja donde las cajas tienen altura constante y se vuelven más delgadas a medida que se vuelve más grande, por ejemplo, algo que se parece vagamente a esto:
Si le molestan las infinitas discontinuidades, el comportamiento que describiré debería ser exactamente el mismo para una versión suavizada de este potencial.
Ahora, un estado ligado de este potencial oscilaría alrededor dónde y decaer donde . La tasa de decaimiento (exponencial) donde es siempre el mismo, al controlar el ancho de las cajas, puede controlar exactamente qué tan rápido decae su estado límite, por ejemplo, puede lograr que cada vez que pase la parte positiva de la caja, su amplitud disminuya a la velocidad . Los detalles son probablemente muy técnicos y sospechosos, pero creo que, en principio, esto debería funcionar.
usuario130529
Selene Routley
AccidentalFourierTransformar
qmecanico