Hasta ahora siempre me han dicho que el requisito de simetrización es un axioma en el nivel de la ecuación de Schrödinger y la interpretación estadística de la función de onda (o su valor absoluto). Sin embargo, hace algún tiempo, encontré el siguiente pequeño cálculo (que modifiqué un poco, pero espero que siga siendo correcto):
Dejar sea la función de onda de un sistema de dos partículas y y sean los números cuánticos de las partículas. Ahora bien, si las dos partículas son idénticas (es decir, indistinguibles), no deberíamos poder observar ningún cambio al intercambiar sus números cuánticos, lo que nos deja con:
Si este cálculo es correcto, ¿no debería considerarse el principio de Pauli como una consecuencia de la indistinguibilidad de partículas idénticas y la interpretación estadística, más que como un axioma?
Este argumento simplemente reemplaza un axioma por otro.
Asume que si un sistema cuántico consta de partículas idénticas, entonces el estado del sistema no debería cambiar (se multiplica por una fase) bajo el intercambio de números cuánticos.
Aunque esta es (quizás) una forma más intuitiva de pensar sobre los estados de partículas idénticas, sigue siendo una suposición sólida en el modelo que no se deriva de los otros axiomas.
El hecho es que no importa lo que hagas, necesitarás alguna entrada lógica adicional para tratar con sistemas de partículas idénticas.
El axioma de que la densidad de probabilidad es simétrica:
dónde es una función real arbitraria de . no implica que es constante en todo el espacio de configuración por lo que generalmente no es posible obtener
Para obtener funciones simétricas y antisimétricas, uno tiene que hacer suposiciones más fuertes. Por ejemplo, si asumimos que todos los múltiplos de la función de onda representan el mismo estado y postulamos que la transposición no cambia el estado, entonces tenemos
La versión moderna del principio de Pauli requiere una antisimetría completa de un estado de
fermiones. En cambio, el argumento discutido en el cuerpo de la pregunta solo implica que un estado de
los fermiones tienen que ser simétricos o antisimétricos en el intercambio de un par de partículas. Es imposible, de esta manera, demostrar que el estado completo es completamente simétrico o completamente antisimétrico, ya que diferentes pares de partículas en el estado podrían tener un carácter diferente, dando lugar a la llamada paraestadística. En realidad, en dimensión 1+3, las paraestadísticas están prohibidas como consecuencia de la covarianza de Poincaré de la teoría (es el célebre teorema de la estadística de espín ).
Véase también mi respuesta a ¿Es innecesario el postulado de simetrización según Landau Lifshitz?
Valter Moretti
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joshfísica
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Valter Moretti
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