He aplicado correcciones de la teoría de perturbaciones degeneradas independientes del tiempo de segundo orden a la energía con el método presentado en Modern Quantum Mechanics por JJ Sakurai.
Resumo brevemente este método:
Diagonalicé mi perturbación , escribir (el hamiltoniano imperturbable) en la misma base y encuentro los autos de ser .
Ahora miro el subespacio degenerado , dónde tiene solo 2 vectores y calcula la corrección de primer orden:
Esto se convierte en una matriz de 2 por 2 (doble degeneración) para la cual encuentro los valores propios. Estas son las correcciones a las energías.
y la corrección de segundo orden.
Estos son mis resultados:
Los resultados "exactos" se obtienen resolviendo numéricamente la ecuación de Schrödinger.
Ahora mi problema es el siguiente, la corrección del estado fundamental es muy buena (como se puede ver en la imagen).
Las correcciones a la segunda y tercera energía no son tan buenas, esto se debe al hecho de que se encuentran cerca una de la otra y, por lo tanto, el denominador en la corrección de segundo orden se vuelve demasiado grande, lo cual no es bueno (así me han dicho ).
¿Cómo puedo corregir este problema?
Si algo en mi pregunta no está claro, ¡por favor hágamelo saber!
El segundo y el tercer nivel de energía actúan como una "casi" degeneración y por lo tanto no funcionan. Una de las condiciones para que funcione la teoría de la perturbación es que los elementos de la matriz de la perturbación no pueden ser mayores que el espacio entre los niveles de energía, que es el caso aquí.
Una solución sería introducir una degeneración real para esta "casi" degeneración y tratar la diferencia como una perturbación. Esto se puede hacer de la siguiente manera, escriba el hamiltoniano en forma diagonal a con una perturbación adicional , dónde es el promedio entre y y las diferencias entre el nivel de energía promedio y el real.
Implementé esto y se puede ver que esto resuelve el problema.
No soy un experto en mecánica cuántica ni nada, pero he estado trabajando mucho últimamente con particiones y escalas de denominaciones.
Intente cambiar los intervalos de su campo magnético a unos que sean convergentes alrededor de 4,5 y 2,5, 8,5 y 1,4. Este es el por qué:
Tiene que ver con una definición lineal de 2 y 4, cuando se convierten en decimales en lugar de mitades y cuartos. 4 es el 40% de 10, pero el 25% de 16. Esto se manifiesta en el tiempo porque ya no hacemos sumas tabulares; no llevamos el 1 como lo hicieron cuando se desarrollaron estas constantes.
La propiedad perpendicular del magnetismo al diámetro de la electricidad le da un giro más real en las esquinas frente al 9. No es tan bueno como los números impares, pero es bueno para los puntos de inflexión que se pierden. En relación con el minuto y con un círculo dibujado con la relación pi, tanto el campo eléctrico como el magnético son perpendiculares en los intervalos divididos, en lugar de los enteros que se redondean en casillas detrás del decimal.
Ali Moh
juanbaltis
Martín