Esta es una pregunta suave sobre la relatividad especial clásica (aunque una pregunta relacionada se aplica incluso a la mecánica clásica no relativista).
El grupo de simetría (conectado) del espacio de Minkowski es el grupo de Poincaré, que tiene 10 dimensiones y, por lo tanto, tiene 10 generadores correspondientes a cantidades conservadas:
El impulso espacial y los generadores de impulso corresponden a simetrías de espacio-tiempo completamente diferentes, por lo que no existe una relación a priori entre ellos. Y sobre el papel, las expresiones se ven totalmente diferentes: el momento espacial viene dado por
Entiendo bien todas las matemáticas, pero nunca he tenido ninguna intuición física para la diferencia entre "el impulso se conserva" y "el centro de masa se mueve con un movimiento lineal constante". Para mí, estas declaraciones parecen tan estrechamente relacionadas que realmente no puedo intuir la distinción física. (Creo que la razón por la que los generadores de impulso rara vez se discuten es que no te dan mucha intuición física más allá de la conservación del impulso, además del hecho incómodo de la dependencia explícita del tiempo). Y, sin embargo, estas dos leyes de conservación tienen formas matemáticamente diferentes y corresponden a simetrías completamente diferentes del espacio de Minkowski, por lo que me parece que deberían tener un contenido físico bastante distinto.
¿Alguien puede ayudarme a intuir la diferencia entre estas dos leyes de conservación? O aquí hay una forma más concreta de plantear la pregunta: ¿hay ejemplos seminaturales de lagrangianos que tengan una simetría pero no la otra, de modo que una de estas dos cantidades se conserve pero la otra no? Si es así, ¿cómo son esos sistemas?
Hay un análogo no relativista de esta pregunta en el que se considera la invariancia de Galileo en lugar de la invariancia de Poincaré, pero creo que es un poco menos natural pensar en eso.
En primer lugar , a nivel práctico, tiene información no contenida en el impulso. Esto es más claro en el marco donde el impulso es cero; el momento se desvanece, pero la posición del centro de masa (primer momento de la densidad de energía) no. Sin embargo, es cierto que la derivada temporal de desaparecer implica la derivada temporal de desaparece
En segundo lugar , que yo sepa, no existe ningún requisito de que las cargas de Noether para diferentes simetrías sean independientes entre sí, en el sentido de que la conservación de una no implica la conservación de otra. Si bien no puedo pensar en ningún otro ejemplo como este, no hay contradicción con el teorema de Noether.
Tercero , creo que es útil ver esto desde la perspectiva del álgebra de Poincaire. El hecho de que la teoría sea invariante de Poincaire significa que (hablando mecánicamente cuánticamente) los campos deben ser representaciones unitarias del grupo de Poincaire. Esto implica que debe haber un conjunto de operadores que , que obedecen (usando las convenciones en wikipedia)
En este sentido, está claro que necesitamos cargos separados para y , ya que juegan diferentes roles en el álgebra.
Podemos entender varias propiedades de del álgebra. En mecánica cuántica, normalmente decimos que un operador debe conmutar con el hamiltoniano para que se conserve. Sin embargo, por supuesto no viaja con . La laguna es que es explícitamente dependiente del tiempo, y la dependencia explícita del tiempo cancela el conmutador con en la ecuación de movimiento de Heisenberg.
A partir de este álgebra, podemos determinar que las representaciones están determinadas completamente por su masa, espín y cualquier número de números cuánticos internos que son invariantes bajo las traducciones del espacio-tiempo. Estas son las verdaderas cantidades "invariantes" del sistema. Otras cantidades (en particular, el impulso) etiquetan estados específicos del sistema. Las corrientes de Noether deben obedecer el álgebra anterior y depender solo de la masa, el espín y los momentos.
para girar- partículas, la única invariante no trivial (ignorando los números cuánticos internos) es la masa, por lo que, de hecho, la expresión explícita para no puede contener más información invariable que la que ya está presente en . Hay alguna información "dependiente del estado" que aparece en el momento de la densidad de energía; este término es necesario para obtener las relaciones de conmutación correctas con , y corresponde al primer punto de la respuesta.
Por lo tanto, desde el punto de vista del álgebra, vemos que tiene que ser un operador diferente de para que las cosas se unan.
Finalmente , en una nota diferente, creo que un espacio-tiempo FLRW no simétrico al máximo satisfaría su requisito de impulso espacial conservado pero no un impulso conservado.