En la teoría cuántica de campos, usamos la cobertura universal del grupo de Lorentz: , en lugar de . La razón de esto es, por supuesto, que las representaciones no son capaces de describir el giro partículas
Por lo tanto, me preguntaba cómo se codifica la velocidad invariable de la luz en ?
Este curioso hecho de la naturaleza, está codificado en , porque este es exactamente el grupo que deja invariante la métrica de Minkowski. A diferencia de, es solo el grupo de complejos matrices con determinante unitario.
En la representación espinorial de una transformación de Lorentz, representamos un evento en el espacio-tiempo como un elemento del espacio vectorial 4D de Hermitian matrices:
donde el son, como siempre, las matrices de Pauli y las cuatro coordenadas del espacio-tiempo.
Un miembro de la doble cubierta de actúa sobre tal evento por el llamado mapa spinor:
por lo que ahora buscamos codificar la invariancia del intervalo de línea en (2); en términos del evento del espacio-tiempo .
Ejercicio : Comprobar que la longitud minkowskiana de está, de hecho, codificado como .
Así, de (2), la invariancia de la longitud del intervalo de espacio-tiempo bajo la acción de es
y el cumplimiento de (3) para todos los hermitianos es una condición necesaria y suficiente para para dejar invariante el intervalo de espacio-tiempo. En particular, la unimodularidad de es suficiente (pero no necesario) para esta conservación.
Esto responde a su pregunta, pero tenga en cuenta que todo el conjunto de matrices que conservan el intervalo es precisamente , es decir, el conjunto de matrices de la forma , dónde es unimodular. Pero tenga en cuenta que el factor de fase no hace ninguna diferencia en el mapa de spinor (2); por lo tanto, el grupo de matrices conservantes de intervalos de espacio-tiempo se divide en clases de equivalencia de mapas de espinores, con precisamente un miembro de para cada mapa de spinor. la doble cubierta comprende dos miembros para cada mapa espinor distinto, es decir, pares de la forma .