La amplitud es igual a la siguiente integral de trayectoria
∫re q( τ) ∫re pag ( τ)2 pie x p [ yo∫tFtidτL~[ q( τ) , pag ( τ) ] ]
dónde
L~= pagq˙−pag2( τ)2 f( q( τ) )
que no es el lagrangiano porque
pag
no está relacionado con
q
y
q˙
. La integral sobre
pag
se puede realizar fácilmente porque es una integral gaussiana:
∫D pag2 pie x p [ yo∫tFtidτ∫tFtidτ′L~[ q( τ) , pag ( τ) ] d( τ−τ′) ]= norte1dy un _−−−−√e x p [ yo∫tFtidτL~[ q( τ) ,pag~( τ) ] ]
dónde
pag~
es el punto estacionario que satisface la ecuación canónica
q˙=(∂H∂pag)p =pag~
y ahora
L~
puede ser reemplazado por el lagrangiano
L
y solo necesitamos hacer la integral de trayectoria sobre
q( τ)
; y la matriz
A
es
Aτ,τ′=d( τ−τ′)F( q( τ) )
cuyo determinante se puede expresar como
de t A =mit r l n A= mi X pags ( t r [ - δ( τ−τ′) l n f( q( τ) ) ] )= mi X pags [ − δ( 0 ) ∫dτlnf _ _( q( τ) ) ]
que puede considerarse como una modificación del lagrangiano.
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