Estaba trabajando en Shankar 8.6.4, que se trata de obtener en una dimensión el operador hamiltoniano de una partícula cargada a partir de la formulación de la integral de trayectoria.
Primero, obtengo el propagador en un intervalo de tiempoϵ
, cual es
tu( x , ϵ ;X′) =metro2 piyo ℏϵ−−−−−√Exp(iℏ(metroη22 ϵ−qηCA ( x + α η, 0 ) − ϵ qϕ ( x + α η, 0 ) ) )
dóndeη=X′− x
,A
es el vector potencial, yϕ
es el potencial escalar.
Luego, obtengo una expresión para la evolución temporal del estado de onda inicial en un intervalo de tiempo:
ψ ( X , ϵ )=∫∞− ∞tu( x , ϵ ;X′) ψ (X′, 0 )dX′=metro2 piyo ℏϵ−−−−−√∫∞− ∞Exp(iℏ(metroη22 ϵ−qηCA ( x + α η, 0 ) − ϵ qϕ ( x + α η, 0 ) ) ) ψ(X+η, 0 )dη
Amplio las siguientes expresiones en series:
Exp( -yo qηℏCA ( x + α η, 0 ) )= 1 -yo qηℏCA ( x + α η, 0 ) −12(qηℏCA ( x + α η, 0 ) )2+ ⋯= 1 -yo qηℏCUN ( X , 0 ) + ( -12(qℏCun ( x , 0 ) )2−yo α qℏC∂un ( x , 0 )∂X)η2+ ⋯
Exp( -yo q _ℏϕ ( x + α η, 0 ) )= 1 -yo q _ℏϕ ( x + α η, 0 ) + ⋯= 1 -yo q _ℏϕ ( X , 0 ) + ⋯
ψ ( x + η, 0 )= ψ ( X , 0 ) + η∂ψ ( X , 0 )∂X+η22∂2ψ ( X , 0 )∂X2+ ⋯
El estado de onda después del intervalo de tiempo es
ψ ( X , ϵ ) ====metro2 piyo ℏϵ−−−−−√∫∞− ∞Exp( -metroη22 yo ℏϵ)⋅ experiencia( -yo qηℏCA ( x + α η, 0 ) ) exp( -yo q _ℏϕ ( x + α η, 0 ) ) ψ ( x + η, 0 )dηmetro2 piyo ℏϵ−−−−−√∫∞− ∞Exp( -metroη22 yo ℏϵ)⋅ ( ( 1 -yo q _ϕXℏ)ψX+η2( -12(qAXℏC)2ψX−yo α qℏC∂AX∂XψX−yo qℏCAX∂ψX∂X+12∂2ψX∂X2) )dη( 1 -yo q _ϕXℏ)ψX+ (yo ϵ ℏmetro) ( -12(qAXℏC)2ψX−yo α qℏC∂AX∂XψX−yo qℏCAX∂ψX∂X+12∂2ψX∂X2)ψX−yo ϵℏ( qϕX+12 metros(qAXC)2+yo ℏα qm c∂AX∂X+yo ℏqm cAX∂∂X−ℏ22 metros∂2∂X2)ψX
donde para campos y estados,ωX= ω ( X , 0 )
.
De acuerdo con lo anterior,
yo ℏ| ψ ⟩˙= ( qϕ +12 metros(qAC)2−α qm cPAGun -qm cuna pag+PAG22 metros) | ψ ⟩
pero después de la prescripción del punto medioα =12
, el hamiltoniano debe ser
qϕ +12 metros(qAC)2−q2 m cPAGun -q2 m cuna pag+PAG22 metros
¿Qué pasó con el coeficiente deuna pag
?
tom heinzl