Extracto del libro de texto a continuación. Parece ambiguo lo que quiere decir el autor y no puedo continuar.
Imagina que vives en un Universo donde nunca existió Einstein. En cambio, fue reemplazado por alguien que se parece mucho llamado Feinstein. Feinstein nunca imaginó la idea de que el tiempo y el espacio están en pie de igualdad (algo así como la geometría cartesiana).
Ahora imagina que eres Feinstein y quieres describir la gravedad como geometría, como se hace en la Relatividad General, pero sin tiempo relativo.
Entonces querrías describir la gravedad como curvatura en una variedad espacial tridimensional. Ahora imagina que estás en una región donde las ecuaciones de Feinstein se cumplen en tres dimensiones espaciales y que estás en el vacío, de modo que el tensor de tensión es cero. La pregunta es, ¿alguien en la superficie de un planeta sentiría atracción gravitacional hacia el planeta si la gravedad se describiera como una curvatura en tres dimensiones?
Estoy de acuerdo, hay ambigüedad al especificar lo que quiso decir el autor (de su texto). Al decir pero sin tiempo relativo, el autor parece implicar que existe un tiempo absoluto , pero ¿significa esto que todavía existe una velocidad finita de la luz y ecuaciones relativistas de movimiento para las partículas o existe una mecánica galileana en un espacio curvo? Como mínimo, la existencia de una variable de tiempo está implícita en la presencia de un ser sensible y en frases como sentir la atracción .
Entonces, tenemos curvatura espacial descrita por métrica eso debería satisfacer algún tipo de 'ecuaciones de Feinstein'. Si suponemos que esos son
Presumiblemente, eso es todo lo que el libro de texto esperaría de este ejercicio. Sin embargo, no estoy del todo satisfecho con las 'ecuaciones de Feinstein' (*). Primero, no tienen ninguna dinámica fuera de la posible dependencia del tiempo de , mientras que esperaría que las ecuaciones incluyeran derivadas temporales de . En segundo lugar, si solo consideramos la curvatura espacial, no hay razón para no incluir derivadas del tensor de Ricci, y superiores, en ecuaciones (en GR ordinario se excluyen ya que no queremos derivadas de métrica superiores a la segunda vez ), por lo que podría haber otras ecuaciones posibles en reemplazo de GR.
Y así, hay otro modelo interesante para una relatividad general con el espacio y el tiempo en bases diferentes , éste con una visión hacia la gravedad cuántica: la gravedad Hořava-Lifshitz . Este modelo está escrito en términos de métrica espacial, función de lapso y vector de desplazamiento del formalismo ADM . Sin embargo, en lugar de comenzar con la acción de Einstein-Hilbert, el modelo logra la renormalizabilidad del conteo de potencia mediante el uso de diferentes escalas para el espacio y el tiempo. La teoría resultante se explica en el artículo original:
Abstracto:
Presentamos una candidata a teoría cuántica de campo de la gravedad con un exponente crítico dinámico igual a z=3 en la UV. (Al igual que en los sistemas de materia condensada, z mide el grado de anisotropía entre el espacio y el tiempo.) Esta teoría, que a distancias cortas describe la interacción de gravitones no relativistas, es un conteo de potencias renormalizable en 3+1 dimensiones. Cuando se restringe para satisfacer la condición de equilibrio detallado, esta teoría está íntimamente relacionada con la gravedad topológicamente masiva en tres dimensiones y la geometría del tensor de Cotton. A largas distancias, esta teoría fluye naturalmente hacia el valor relativista z=1 y, por lo tanto, podría servir como un posible candidato para una terminación UV de la relatividad general de Einstein o una modificación infrarroja de la misma. La velocidad efectiva de la luz,
o una revisión reciente:
Anders Sandberg
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