Estoy estudiando la introducción de grados de libertad de sabor en la correspondencia AdS/CFT y ahora se supone que debo calcular el espectro de masas de los mesones en la rama de Coulomb . He buscado el concepto pero siempre encuentro explicaciones muy largas y complejas. ¿Alguien podría explicarlo de forma directa, señalando alguna intuición física?
Si el vacío de la teoría es supersimétrico, es decir, SUSY no se rompe, entonces es aniquilado por los generadores SUSY. Por otro lado, usando el álgebra SUSY se puede demostrar que el hamiltoniano se puede escribir en términos de los generadores SUSY. Esto implica que el vacío es supersimétrica si y solo si , es decir, desaparece la vev de los parámetros de orden de la teoría. El espacio de módulos clásico se define como el espacio de las configuraciones de campos escalares que anulan el potencial escalar de la teoría.
Ahora considera Super Yang-Mills. Esta teoría tiene tres campos escalares dinámicos, uno de ellos está en el adjunto del grupo gauge (supermultiplete) y los otros dos en una representación arbitraria (hipermultiplete). Las configuraciones con vev no nulo para el escalar en el adjunto y vev nulo para los escalares hipermultiplete forman la rama de Coulomb del espacio de módulos. Las configuraciones con vev nulo para el escalar en el adjunto y un vev no nulo para los escalares en otra representación que no sea el adjunto forman la rama de la teoría de Higgs.
En mi opinión, la principal importancia de estas ramas es que caracterizan diferentes fases de las teorías de calibre supersimétricas. Se puede encontrar un poco más aquí: ¿ Cuál es la relación entre la representación bajo la cual se transforma el campo de Higgs, los tipos de acoplamientos en la teoría y las ramas de Higgs/Coulomb?