¿Qué es exactamente el teorema de conteo de potencias de Weinberg?

Veamos el análogo del fotón masivo. El propagador de esto es

$$\frac{ g^{\mu\nu} - \frac{p^\mu p^\nu}{m^2} }{ p^2 + m^2 }$$ A grandes energías, esto escala como $\frac{p^\mu p^\nu }{m^2 p^2} \sim \frac{1}{m^2}$.

De la misma manera, el propagador masivo de gravitones toma la forma general

$$\frac{g^{\mu\alpha} g^{\nu\beta} + g^{\mu\beta} g^{\nu\alpha} - \# g^{\mu\nu} g^{\alpha\beta} + \# \frac{ p^\mu p^\alpha }{ m^2 } g^{\nu\beta} + \# \frac{ p^\nu p^\beta }{ m^2 } g^{\mu\alpha} + \# \frac{ p^\mu p^\nu }{ m^2 } g^{\alpha\beta} + \# \frac{ p^\alpha p^\beta }{ m^2 } g^{\mu\nu} + \# \frac{p^\mu p^\nu p^\alpha p^\beta }{ m^4 } }{p^2 + m^2 }$$ dónde $\#$son números cuyos valores no puedo recordar de memoria. Se fijan por requisitos que cuando se contratan con $p_\mu$o $p_\nu$o $p_\alpha$o $p_\beta$o $g_{\alpha\beta}$o $g_{\mu\nu}$se desvanece

A altas energías, este propagador escala como

$$\frac{p^\mu p^\nu p^\alpha p^\beta }{ p^2 m ^4 } \sim \frac{p^2 }{ m^4 } ~.$$