Por ejemplo, si elegimos el siguiente campo escalar Lagrangiano, que es (espero) invariante de Lorentz, donde es una escala de longitud, y con una métrico:
No hay derivados explícitos de campos en esta expresión.
Por supuesto, si desarrollamos esta expresión en órdenes de , encontraremos, por ejemplo, en el primer orden (en ), término proporcional a:
Y, por supuesto, encontraremos derivadas de orden superior de campos con desarrollo de orden superior en .
Pero la expresión inicial no implica la derivada explícita de campos.
Por supuesto, se pueden formular acciones invariantes de Lorentz libres de derivadas. Pero estos típicamente no serán causales. Esto significa que los campos a una distancia similar al espacio normalmente no conmutarán, como se requiere para una buena interpretación de los campos en un tiempo fijo. Por lo tanto, los campos carecen de uno de los requisitos más importantes de una QFT relativista, necesaria, por ejemplo, para obtener buenas propiedades de separación de grupos.
Además, su integral ni siquiera está clásicamente bien definida. En efecto, es ilimitado por debajo en el espacio de Minkowski, por lo que la exponencial explota. Tendrías que elegir una función de mejor comportamiento de como densidad.
Para el caso euclidiano (métrica definida, invariancia O(4) en lugar de invariancia de Lorentz), su acción es sensata para . Sin embargo, es cuestionable si para hay una continuación analítica del espacio de Minkowski, ya que esto ya falla en el nivel clásico.
La energía de un cuanto de campo contiene un momento para todos los cuantos conocidos
Ron Maimón
Trimok
Ron Maimón