La pregunta Desaparición de módulos para condensado de cuerdas abiertas me hizo pensar.
Supongamos que tenemos una Dp-brana completamente envuelta sobre una compactación con . Mire una hoja del mundo de cuerda abierta con ambos extremos en esta brana envuelta. Se puede hacer una descomposición de Fourier para el campos sobre esta hoja de mundo. Mire el modo sin excitaciones de Fock de hoja mundial para momentos de hoja mundial 2 o más, una sola excitación para n = 1, y considere los valores para para el modo worldsheet n=0. Suponga además que los números de devanado para las dimensiones compactadas dp normales a la brana envuelta son cero. Para esos dimensiones normales a la brana Dp, . Eso nos deja con p dimensiones espaciales (démosles los índices i,j,k,...) y 1 dimensión temporal, índice 0. Los modos de cuerda que nos interesan no tienen masa. Esto significa . Dejar sea la orientación para el modo excitado n=1. La norma invariante de Lorentz está dada por ( firma). La condición para el cierre de BRST es . El estado nulo BRST-exacto tiene Paralelo a . Debido a la compactación, dónde es el radio a lo largo de la i-ésima dimensión y el son números enteros. En otras palabras, el espectro de la 's es discreto en todas las direcciones. Si hay al menos uno distinto de cero , el subespacio cerrado de BRST tiene una norma semidefinida positiva, y después de cociente sobre el estado nulo exacto de BRST, nos queda un espacio definido positivo.
¿Qué pasa si todos los son cero? Entonces, , todas las polarizaciones son BRST cerradas y no existe un subespacio BRST exacto no trivial. Entonces, ¡el espacio cohomológico BRST tiene una norma indefinida! ¿Alguien puede ayudarme aquí?
Supongamos que tenemos dos D0-branas. Están separados por una distancia. . Considere una cuerda abierta que conecta ambas branas. Suponga que tiene las mismas propiedades que las dadas en la sección anterior. Mientras es distinto de cero, la cohomología BRST tiene una norma definida positiva. Que pasa cuando ? ¡Una norma indefinida otra vez!
No hay estados reales con energía cero, (Ni siquiera necesito hablar de ), a menos que correspondan a modos de estados sin masa y solo los escalares sin masa (módulos) deben considerarse reales. Tenga en cuenta que la relatividad implica que los estados también tendrían que tener masa cero y momento espacial cero en dimensiones compactas y no compactas.
Su argumento no tiene nada que ver con la compactación de algunas dimensiones o la dimensionalidad de las D-branas. Por la dualidad T y otras razones, el espectro de estados, así como el número de estados en el subespacio físico, es claramente el mismo independientemente de y para una elección fija de los modos cero permitidos, como los momentos totales y/o los devanados. A lo sumo, introdujo un regulador por su compactación para estar seguro de que obtiene estos estados de energía cero.
Nuevamente, los estados de energía cero (y por lo tanto momento cero) de los escalares corresponden a la capacidad de cambiar el vev de los módulos correspondientes en todo el espacio-tiempo. Los estados de energía cero de los bosones vectoriales están cerrados, pero también son exactos. Son calibre puro. Si usted tiene , por ejemplo, se puede escribir como dónde es lineal en el tiempo . Por esta razón, estos modos también se desacoplan: todas sus amplitudes de matriz S son cero.
Estados similares de espín dos de energía cero serían estados no físicos del gravitón, cambiando a otro valor en todo el espacio-tiempo que es simplemente difeomorfismo. Las partículas de espín-1/2 no producen ninguna polarización de norma negativa. Los estados de spin-3/2 gravitino lo hacen, pero se desacoplan como en el caso de los bosones vectoriales.
Perplejo
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Motl de Luboš
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