Estoy leyendo un libro en QFT y lo primero que se aborda es la cuantización del campo de Klein Gordon. El campo clásico de Klein Gordon satisface la ecuación diferencial parcial
Tomando la transformada de Fourier obtenemos
donde ahora . En otras palabras satisface la ecuación de movimiento del oscilador armónico simple para cada . En este caso tenemos
Eso está bien, y es todo clásico. Ahora, queremos cuantizar el campo. Como explica el libro, cuantificar el campo significa promover a un operador, tal que
de la misma forma que lo hacemos con la posición y el impulso en mecánica cuántica.
Ahora, para hacer esto, el autor usa los operadores de escalera del oscilador armónico cuántico. En ese caso si y son la posición y el momento, los operadores de escalera satisfacen
El autor por analogía con esto, luego dice que
Ahora bien, esto no me queda nada claro. Mis principales problemas son:
Esta sería la analogía en mi opinión, donde establecemos como la posición del oscilador armónico. ¿Por qué conseguimos ¿en cambio?
El y se supone que son adjuntos hermitianos entre sí, tanto clásica como cuánticamente. Aplicando el conjugado complejo a la expresión usual, vemos que mapea a y viceversa bajo el supuesto de que es de hecho el adjunto de , por lo que la expresión es invariante al tomar el adjunto, que es requerido por el campo escalar en cuestión siendo real, es decir . Su propuesta, por otro lado, requeriría - que es una opción posible para definir los coeficientes de Fourier, pero en notación bastante confusa.
es el análogo a la variable de momento del oscilador armónico simplemente porque cumple la versión de dimensión infinita de la relación de conmutación correcta con el análogo de la variable de posición . No es "el" impulso de "el" oscilador armónico: el operador de impulso real en QFT es