Estoy confundido acerca de una serie de cosas relacionadas con los sistemas de dos electrones y el espín. Aquí hay (quizás demasiada) exposición, salta a " el problema " si quieres:
Considere el átomo de helio en la imagen simplificada donde ignoramos la repulsión electrón-electrón, y seaψn l m
sean las funciones de onda espaciales usuales, y seanx↑
,x↓
denota las funciones propias simultáneas deS2
ySz
. Luego escriba las funciones de onda de un electrón como
ϕ ( yo ) = ψ (ri) x (si) ,yo ∈ { 1 , 2 }
dónde
i
es la abreviatura de las coordenadas de espacio y giro
(ri,si)
. Dadas dos funciones de onda de un electrón
ϕ1
,
ϕ2
siempre podemos formar una función de onda de dos electrones antisimétrica correspondiente con el determinante de Slater:
ϕ ( 1 , 2 ) =12–√det [ϕ1( 1 )ϕ2( 1 )ϕ1( 2 )ϕ2( 2 )] .
Ahora, tengo problemas para construir los estados propios del helio (en esta imagen simplificada). Siguiendo a Griffiths, asumimos que un electrón está en "el estado fundamental" (es decir, tiene una función de onda espacialψ100
) mientras que el otro electrón está en algún "estado"ψn l m
.
En el caso de que ambos electrones tengan la función de onda espacialψ100
entonces dejamos
ϕ1=ψ100x↑,ϕ2=ψ100x↓
y usando el determinante de Slater, obtenemos
ϕ ( 1 , 2 ) =ψ100(r1)ψ100(r2) [x↑(s1)x↓(s2) -x↓(s1)x↑(s2) ] .
Reconocemos la parte de giro como el "singlet", con giro total
0
. También notamos que esta es la única función de onda posible (hasta la fase general) donde ambos electrones están en el "
ψ100
estado". Siento que entiendo este caso, pero lo incluí para asegurarme de que estamos en la misma página.
El problema (tl; dr): Considere ahora el caso donde un electrón está enψ100
y el otro está en algún otro "estado", por ejemploψ200
. Griffiths me dice que encontramos posibles estados de dos electrones construyendo las funciones de onda espacial simétrica y antisimétrica
ψS(r1,r2) =12–√(ψ100(r1)ψ200(r2) +ψ200(r1)ψ100(r2) ) ,
ψA(r1,r2) =12–√(ψ100(r1)ψ200(r2) -ψ200(r1)ψ100(r2) )
y emparejándolos con funciones de giro antisimétricas y antisimétricas respectivamente:
ϕ ( 1 , 2 ) =ψS(r1,r2) [x↑(s1)x↓(s2) -x↓(s1)x↑(s2) ] ,(camiseta)
ϕ ( 1 , 2 ) =⎧⎩⎨⎪⎪ψA(r1,r2)x↑(s1)x↑(s2)ψA(r1,r2) [x↑(s1)x↓(s2) +x↓(s1)x↑(s2) ]ψA(r1,r2)x↓(s1)x↓(s2)(trillizo)
Puedo ver por qué estos son estados válidos, pero me parece que estos no son todos los estados posibles. Por ejemplo, dejar
ϕ1=ψ100x↑,ϕ2=ψ200x↓
luego, usando el determinante de Slater, obtenemos otra función de onda antisimétrica con espín total
0
:
ϕ ( 1 , 2 ) =12–√[ψ100(r1)ψ200(r2)x↑(s1)x↓(s2) -ψ200(r1)ψ100(r2)x↓(s1)x↑(s2) ] .
¿Cómo encajan estos dos enfoques? ¿Es posible formar esta última función de onda tomando combinaciones lineales de las funciones de onda singlete/triplete? ¿Puedes formar las funciones de onda singlete/triplete con determinantes slater? Además, ¿hay alguna razón para preferir un enfoque al otro?
una mente curiosa
petur
una mente curiosa
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