¿Cómo evade la teoría del espín superior el teorema de no-go de Weinberg y Coleman-Mandula?

Recientemente escuché un seminario sobre la teoría del calibre de espín superior y me interesó un poco. Sé que hay algunos teoremas prohibidos en las teorías cuánticas de campos:

Weinberg: Las amplitudes de giro más altas sin masa están prohibidas por la forma general de la S-mastrix.

Coleman-Mandula: No existe una carga/corriente de espín superior conservada, teniendo en cuenta el formalismo no trivial de la matriz S y la brecha de masa.

El orador dice que introduciendo una constante cosmológica, es decir, introduciendo el espacio AdS , uno puede evitar estos teoremas de no ir, pero no estoy seguro de cómo.

¿Puedes darme alguna explicación para esto?

Mi referencia es una charla de Xi Yin, página 5.

¿Tiene un enlace a la charla/un artículo del orador?
No tengo idea de cuáles se supone que son los dos teoremas a los que te refieres. El teorema de Weinberg-Witten hace una afirmación sobre las corrientes conservadas sin masa y las energías de tensión, no sobre "amplitudes de espín más altas". El teorema de Coleman-Mandula establece que no hay simetrías que no sean de calibre, excepto la simetría de Poincaré, pero dado que el espín es esencialmente la carga conservada de la simetría de Lorentz, no veo por qué dices "no hay un espín superior conservado" .
@ACuriousMind, innisfree, me refiero, charla de Xi Yin.
No soy un experto en teorías de espín superior, pero he oído afirmaciones similares. Una simple observación que puede o no ser relevante es que los teoremas de los que está hablando (límite suave de Weinberg para partículas de espín sin masa, Weinberg-Witten, Coleman Mandela) todos asumen un estado de vacío invariante de Poincaire. AdS no es invariante de Poincaire, lo que significa que el grupo de simetría de AdS no es el grupo de Poincaire ISO(1,3). Entonces, el orador puede estar diciendo que los teoremas no se aplican en AdS porque el vacío no es invariante de Poincaire. Nuevamente, no soy un experto, por lo que puede haber más que eso.
Sin embargo, +1, si hay un verdadero experto en mayor giro en estos foros, me encantaría escuchar una explicación más completa.
Investigué esto y descubrí que a) el teorema de Weinberg se deriva de una propiedad de factorización de la matriz S, no de la invariancia de Lorentz en sí misma y b) no es un "espín más alto" que no se puede conservar, es una corriente / carga con mayor girar (no lo copió correctamente de la charla). Edité esas correcciones en.
Una respuesta detallada está en physicsoverflow.org/35557

Respuestas (1)

La declaración de Weinberg a menudo se reformula como:

"No hay teorías que interactúen de partículas sin masa de espín mayor que 2"

Puede mostrar esto asumiendo solo una pequeña invariancia de grupo y límites flexibles, sin necesidad de una descripción lagrangiana. De manera ingenua, las teorías de espín superior evaden este teorema al incluir un número infinito de campos de espín superior sin masa. Esto es una reminiscencia de la teoría de cuerdas, en la que un número infinito de campos le da un comportamiento suave para la dispersión de amplitudes, mientras que un solo campo de espín más alto tiende a dar una contribución divergente como s j s − METRO 2 dónde s es la variable habitual de Mandelstam.

Esta referencia podría ser útil: http://arxiv.org/abs/1007.0435

Comentario menor a la publicación (v1): en el futuro, enlace a páginas de resumen en lugar de archivos pdf, por ejemplo, arxiv.org/abs/1007.0435
¿Cómo evade la teoría del espín superior el teorema de no-go de Weinberg y Coleman-Mandula?
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