¿Cómo entender el calor específico negativo de un fermión de Majorana sin masa en una dimensión?

Consideremos un fermión de Majorana sin masa en un anillo de longitud$L$con una condición de frontera periódica a una temperatura$T$. Luego, el cálculo de la teoría del campo conforme nos dice que la función de partición cuántica de esta única Majorana es ($k_\text{B}\equiv1$)

$$\begin{eqnarray} Z(T,L)=\chi_{1/16}(\tau)\chi^*_{1/16}(\tau)|_{\tau=i/(LT)}, \end{eqnarray}$$ dónde$\chi_{h}(\tau)$es el carácter Virasoro del campo primario con dimensión conforme$h$. Luego, cuando el tamaño del sistema es grande$LT\gg1$, el comportamiento asintótico de la función de partición es $$\begin{eqnarray} Z(T,L)&\approx&\exp\left\{\frac{\pi LT}{6}[c-12(h+\bar{h})]\right\}, \end{eqnarray}$$ dónde$h=\bar{h}=1/16$es decir, el valor más bajo de los generadores Virasoro$L_0$y$\bar{L}_0$de la Majorana sin masa con una carga central$c=1/2$.

Por lo tanto, podemos obtener el calor específico por unidad de longitud como

$$\begin{eqnarray} c_v&=&\frac{1}{L}T\frac{\partial^2}{\partial T^2}[T\ln(Z(T,L))]\\ &=&\frac{\pi T}{3}(c-12h-12\bar{h})\\ &=&-\frac{\pi T}{3}\\ &<&0\text{ (when $T>0$)}. \end{eqnarray}$$ Mi pregunta es cómo entender este calor específico negativo y ¿significa que el fermión de Majorana es térmicamente inestable a cualquier temperatura finita?