Para dos operadores,un ( t )
ysegundo ( t )
la función de Green retardada se define como
GRAMOR( t ,t′) ≡ ⟨ ⟨ UN ( t ) | segundo ( t ) ⟩⟩R= - yo θ ( t -t′) ⟨ { UN ( t ) , segundo (t′) } ⟩
entonces se puede demostrar que
i∂∂tGRAMOR( t ,t′)= d( t -t′) ⟨ { UN ( t ) , segundo (t′) } ⟩ − yo θ ( t −t′) ⟨ { yo∂un ( t )∂t, segundo (t′) } ⟩= d( t -t′) ⟨ { UN ( t ) , segundo (t′) } ⟩ − yo θ ( t −t′) ⟨ { [ UN ( t ) , H( t ) ] , segundo (t′) } ⟩= d( t -t′) ⟨ { UN ( t ) , segundo (t′) } ⟩ + ⟨ ⟨ [ UN ( t ) , H( t ) ] | B (t′) ⟩⟩R
Si el hamiltoniano
H
en la imagen de Schrödinger es independiente del tiempo, entonces las funciones de correlación dependen de
( t -t′)
, no en
t
y
t′
por separado. Podemos ir al espacio de Fourier, la EOM se convierte en
ω ⟨ ⟨ UN | B ⟩⟩R= ⟨ { UN , segundo } ⟩ + ⟨ ⟨ [ UN , H] | B ⟩⟩R.
Comenzando con esta fórmula , quiero derivar la expresión analítica para la función de Green retardada con el siguiente hamiltonianoH
(sistema fermiónico):
H=∑kXa†kak+∑metro ≠ nortey(a†metroanorte+a†norteametro)
Esta siguiente es mi solución:
un =as, segundo =a†t⇒ ω ⟨ ⟨as|a†t⟩⟩R= ⟨ {as,a†t} ⟩ + ⟨ ⟨ [as, h] |a†t⟩⟩R
[as, h]= [as,∑kXa†kak+∑metro ≠ nortey(a†metroanorte+a†norteametro) ]=∑kx {as,a†k}ak+∑metro ≠ nortey{as,a†metro}anorte+∑metro ≠ nortey{as,a†norte}ametro= xas+∑norteyanorte( s = metro ≠ norte )
ωGRAMORs t=ds t+ xGRAMORs t+∑nortey⟨ ⟨anorte|a†t⟩⟩R⇒GRAMORs t=ds t+ y∑norteGRAMORn tω − x
Pero este resultado es la solución final? ¿O cómo puedo simplificar aún más mis resultados?