Supongamos que tenemos un sistema de bosones representados por sus números de ocupación
Supongo y obedecen buenas propiedades tales como y el hecho de que son adjuntos hermitianos entre sí. ¿Cuáles son las relaciones análogas que y obedecería?
Aquí hay tres propiedades que harían que sus definiciones fueran incómodas.
Tu puedes pensar en como la descomposición LU (triangular inferior, triangular superior o de Cholesky) del número observable. En realidad, no es la única factorización de Cholesky, sino la que encuentra la versión del algoritmo del producto externo. Su definición no tendría esta propiedad.
Como resultado, el corchete de mentira entre sus dos los operadores serían un poco desagradables. En coordenadas propias de energía ( es decir , de modo que el estado de un oscilador armónico cuántico esté dado por un vector de columna infinita de amplitudes de probabilidad de estar en cada uno de los estados numéricos) sería:
y el hamiltoniano sería más complicado:
y no hay una forma sencilla de escribir el hamiltoniano en términos de .
Todo esto haría que el operador de reescritura y las expresiones observables en el orden normal fueran muy incómodos.
Por último, hay una forma bastante elegante de escribir un estado coherente general del oscilador armónico cuántico, a través del llamado operador de desplazamiento :
que cambia el estado fundamental cuántico a uno coherente con amplitud ( es decir, desplazamiento desde el origen en espacio de fase) . Esta fórmula altamente útil sería mucho más incómoda en su notación.
El problema es que los estados físicos tienen números de ocupación positivos. .
Con sus operadores, tiene, por ejemplo:
.
Esto le da un estado totalmente no físico, por lo que tendría que agregar restricciones manuales como , .
Con los operadores , no tienes este problema, la inexistencia de estados con números de ocupación negativos es completamente natural, por el término
Selene Routley