Pregunta :
¿Hay algún sentido de unicidad en las teorías de campo de norma de Yang-Mills?
Detalles :
Digamos que buscamos la teoría del campo cuántico lagrangiano más general de (posiblemente auto-interactuante) girar partículas (y materia). La construcción de Yang-Mills se basa en lo siguiente:
Elija un grupo de mentiras semi-simple compacto con , e introducir campos vectoriales , . Después
El lagrangiano está dado por
Mi pregunta es sobre cuán único es este procedimiento. Por ejemplo, algunas preguntas que se me ocurren:
Es el lagrangiano más general que conduce a una teoría consistente? ¿O podemos agregar nuevas interacciones propias y nuevos términos libres sin estropear la unitaridad, la covarianza o la renormalizabilidad?
es acoplamiento minimo la introducción más general de las interacciones con los campos de materia? ¿O podemos agregar interacciones no mínimas sin estropear la unitaridad, la covarianza o la renormalizabilidad?
En resumen: ¿conduce la construcción de Yang-Mills al Lagrangiano más general que puede acomodar las interacciones de estos giros? partículas consistentemente? Esta construcción tiene muchos ingredientes diferentes, algunos de los cuales pueden estar motivados por consideraciones geométricas, pero nunca he visto ninguna afirmación sobre la singularidad .
Si no impone la renormalizabilidad del recuento de potencias, hay muchas otras posibilidades, ya que se pueden introducir derivadas de orden superior o interacciones de orden superior. Por ejemplo, términos y son invariantes de calibre pero para o no renormalizable.
Si impone renormalizabilidad de conteo de potencia, la unicidad es bastante sencilla hasta transformaciones de campo triviales. Para ver esto primero mira monomios - productos de campos y sus derivados. Por renormalizabilidad, el grado total no puede ser mayor que 4. Cada derivada parcial cuenta como grado 1, cada campo Bose como grado 1, y cada campo de Fermion como grado 3/2. Además, los fermiones deben aparecer un número par de veces para producir un lagrangiano escalar. Esto lleva a una lista bastante corta de posibilidades: Hasta 4 arena o , todos con todos los índices posibles. La densidad lagrangiana local renormalizable general es una combinación lineal de estos, en fijo . Ahora imponga la invariancia de Poincaré y la invariancia de calibre, y las únicas combinaciones lineales que quedan son las que se ven en todas partes. Para un solo campo de Yang-Mills y nada más (es decir, su pregunta en sentido estricto), la única libertad que queda es volver a escalar los campos, lo que elimina un factor arbitrario frente a la traza. En presencia de campos fermiónicos, existe la libertad adicional de tomar combinaciones lineales de campos fermiónicos como nuevos campos, que pueden usarse para reducir las formas bilineales asociadas a sumas ponderadas de cuadrados.
Si uno descarta la invariancia de calibre, hay muchas otras densidades langangianas posibles, por ejemplo, un término de masa, sus productos con los términos descritos, y aún más.
Tenga en cuenta que probar la renormalizabilidad de las teorías de calibre no abelianas con simetrías rotas fue un logro muy no trivial (alrededor de cien páginas de argumento publicado) digno de un premio nobel para Veltman nd 't Hooft. Por lo tanto, no es razonable explicar en una respuesta las razones por las cuales se encuentra precisamente el límite entre renormalizable y no renormalizable.
La respuesta a su pregunta, ''Tal vez pueda formular mi pregunta en términos más simples: ¿hay margen para modificaciones en el modelo estándar sin introducir nuevos campos? ¿Podemos agregar nuevas interacciones entre los bosones de calibre (W,Z,...) y/o los campos de materia sin estropear la unitaridad, la covarianza o la renormalizabilidad? (al menos en el nivel perturbativo; aquí no me importan los términos θ, etc.)'' relacionado con la recompensa (que desaparecerá en unas pocas horas) es no, esencialmente por una extensión del razonamiento anterior (incluidas las 100 páginas de prueba de renormalizabilidad).
una mente curiosa
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parker
Kosmo
David Bar Moshé
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