Simetrías globales en gravedad cuántica

En varios artículos (incluido uno reciente de Banks y Seiberg), la gente menciona un "teorema popular" sobre la imposibilidad de tener simetrías globales en una teoría consistente de la gravedad cuántica. Recuerdo haber escuchado un argumento en particular que parecía bastante razonable (y casi obvio), pero no puedo recordarlo.

He encontrado otros argumentos en la literatura, incluyendo (perdonen mi descuido):

  • En la teoría de cuerdas, las simetrías globales en la hoja del mundo se convierten en simetrías de calibre en el espacio objetivo, por lo que no hay una forma (conocida) de tener simetrías globales.

  • en AdS/CFT, las simetrías globales en el límite corresponden a simetrías de calibre en masa, por lo que nuevamente no hay forma de tener simetrías globales en masa.

  • El argumento del artículo de Banks-Seiberg sobre la formación de un agujero negro cargado bajo la simetría global.

No encuentro ninguno de estos completamente satisfactorio. ¿Alguien sabe de mejores argumentos?

Respuestas (2)

Tal vez esto sea simplemente reformular su última explicación, por lo que no estoy seguro de si considera esto como un "mejor argumento", pero le daré una buena referencia para leer más.

La gravedad cuántica puede romper las simetrías globales porque la carga global puede ser devorada por agujeros negros virtuales o agujeros de gusano, consulte este artículo .

Sí, es algo similar a lo que estaba buscando, pero ¿puedes ser un poco más preciso?
Estimado @inovaovao, ¿podría ser más preciso sobre lo que encuentra impreciso sobre esos argumentos y el documento anterior? Por ejemplo, ¿desea explicar el documento que muestra que, por ejemplo, "los agujeros negros destruyen la carga bariónica a menos que sea una simetría de calibre" en términos más elementales, o desea, por el contrario, un documento más riguroso y técnico que los documentos anteriores? ? Esas cosas son una gran cantidad de evidencia de que las simetrías globales no pueden existir en la gravedad cuántica, lo cual, en sí mismo, ya es natural en GR clásico porque "todo se hace local" en GR.
Por ejemplo, se puede explicar por qué los agujeros negros destruyen el número bariónico no calibrado. Toma una estrella con B = 10 48 , hazlo colapsar en un agujero negro. La aproximación de larga distancia (GR) mostrará que el horizonte de eventos del agujero negro es localmente independiente de la carga bariónica porque no hay campos que puedan recordar la carga bariónica. Entonces, la radiación de Hawking del horizonte de eventos, por localidad, también debe ser independiente de la carga bariónica inicial. De ello se deduce que el agujero negro emite una radiación que es independiente de la inicial B , lo que significa B = 0 radiación en promedio: B se ha ido.
@Lubos: Estoy un poco desconcertado por esto. ¿Cómo sabes que puedes confiar en un cálculo semiclásico hasta el final de la evaporación del agujero negro? ¿No sería posible que en una descripción de gravedad verdaderamente cuántica el agujero negro en realidad "sabe" que contiene algo distinto de cero? B y que al final de la evaporación lo recuperas?
@inovaovao: Porque no hay suficiente masa al final de la evaporación para obtener 10 48 bariones atrás.

Si uno construye un QG en un espacio-tiempo plano, a la RTG de Logunov, entonces uno puede tener simetrías globales. Pero está prohibido decirlo y se castiga, cuidado.

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