Me gustaría entender conceptos básicos de la relatividad general en el espacio-tiempo 2+1. Hasta donde yo sé, GR predice que dicho espacio-tiempo es plano en todas partes excepto en las masas puntuales que crean un déficit angular proporcional a su masa. Flatland con un punto de masa es como la superficie de un cono. Me imagino que cuando uno agrega otras masas puntuales, Flatland se puede plegar en un poliedro (convexo) (entonces existe la restricción sobre las masas totales, ya que el déficit angular total es de 720 grados) (ver nota n. ° 1). Supongo que un Flatlander 2d no notaría (al menos localmente) cruzar los bordes cuando se mueve de una cara del poliedro a otra.
El problema que tengo con este modelo es que cuando un cuerpo pesado que define Flatland se pone en movimiento, su masa debe cambiar y, lo que es más sorprendente desde un punto de vista local, también las masas de los cuerpos vecinos para mantener el total de 720 grados. . La imagen muestra un cubo con un vértice que se mueve a lo largo del borde hasta su centro con los correspondientes déficits angulares.
Por otro lado, sé que Gott (en su máquina del tiempo de dos cuerdas), Caroll, Guth, t' Hooft y otros han considerado seriamente la gravedad 2+1 y el movimiento de masas puntuales. ¿Dónde está el error en mi modelo ingenuo?
Editado : dada la primera respuesta y los comentarios, tal vez debería ser más preciso:
¿Es posible un movimiento que requiera un cambio del déficit angular (y, por lo tanto, de masa) de las masas puntuales circundantes, o solo es posible el movimiento cuando todos los déficits angulares se mantienen constantes? De todos modos, para un Flatender que vive en la superficie del poliedro, la situación parece que hay una interacción entre las masas puntuales, a pesar de que el espacio-tiempo es plano entre ellas. ¿O tal configuración (condición inicial) es simplemente imposible?
Editado : he pasado por alto el hecho de que una masa puntual no puede simplemente "ponerse en movimiento" por un milagro: se debe conservar el impulso total . Lo pensaré y prepararé un mejor ejemplo.
Editado : este artículo de 't Hooft puede contener una respuesta:
La evolución de las partículas puntuales gravitantes en 2+1 dimensiones (pdf)
Gravedad tridimensional de Einstein: dinámica del espacio plano (pdf)
Notas (agregadas en ediciones posteriores):
1) Gott & Alpert: Relatividad general en un espacio-tiempo (2+1) dimensional (Gen. Relat. Gravit. 16:243-247, 1984):
"Considere un poliedro convexo con un número finito de caras. Las caras y los bordes no tienen curvatura intrínseca y representan soluciones a las ecuaciones del campo de vacío. Cada uno de los vértices tiene un déficit de ángulo (como el vértice de un cono) y representan masas puntuales. Para Por ejemplo, un universo con la forma de la superficie de un cubo representa un vacío con 8 masas puntuales de cada uno (tres cuadrados se encuentran en cada vértice dando a cada uno un déficit de ángulo de ). El universo estático de Einstein de la ecuación (6) puede aproximarse mediante un poliedro de muchas caras que contiene muchos vértices, cada uno con pequeños déficits de ángulo. La masa total en un universo tan cerrado es siempre ."
En mi opinión, también hay algunos poliedros no convexos que funcionan bien.
La geometría diferencial predice que el tensor de Weyl se desvanece en 2+1 dimensiones. La relatividad general predice que la curvatura de Ricci se desvanece en el vacío, es decir, sin fuerzas a distancia. Por lo tanto, la aceleración debida a la gravedad aún puede existir en el espacio-tiempo tridimensional, pero solo en una región con un tensor de energía de tensión distinto de cero.
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