En el libro de texto de Weinberg, hay una prueba para mostrar que la integral de trayectoria es independiente del funcional de fijación de calibre.Fa[ ϕ ; x ]
.ϕΛ
es el resultado de la transformación de gauge enϕ
por un calibre arbitrarioΛa( X )
, entonces
I= ∫[∏norte , xdϕΛ , norte( x ) ] sol [ϕΛ] segundo [ f[ϕΛ] ] D e t F[ϕΛ](1)
Después de unos pocos pasos nos encontramos con la matriz, cuyo determinante nos interesa.
Fxa , y _b[ϕΛ] =dFa[ϕΛ; x ]dλb( y)∣∣∣λ = 0(2)
Dado que las transformaciones de calibre forman un grupo, la transformación de calibre conΛa( X )
seguido porλa( X )
es una sola transformaciónΛ~a( X )
, es decir(ϕΛ)λ=ϕΛ~( Λ , λ )
. Usando la regla de la cadena,
Fxa , y _b[ϕΛ] = ∫jxa , z _C[ ϕ , Λ ]RzCyb[ Λ ]d4z(3)
dónde
jxa , z _C[ ϕ , Λ ]RzCyb≡dFa[ϕΛ~; x ]dΛ~C( z)∣∣∣∣Λ~= Λ=dFa[ϕΛ; x ]dλC( z)∣∣∣λ = 0≡dΛ~C[ z; Λ , λ ]dλb( y)∣∣∣λ = 0(4)(5)
Ahora no entiendo cómo (6) se sigue de (3)? ¿Qué sucede con la integral en las coordenadas del espacio-tiempo cuando tomamos determinantes en ambos lados? Si entiendo correctamente, el determinante está solo en los índices de grupo de calibre.
D e tF[ϕΛ] = D mi tj[ ϕ , Λ ] re mi t R [ Λ ](6)
qmecanico
Levitt
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