¿Por qué es |K¯0⟩=CP|K0⟩|K¯0⟩=CP|K0⟩|\bar{K}^0\rangle=\mathscr{CP}|K^0\rangle y no |K¯0 ⟩=C|K0⟩|K¯0⟩=C|K0⟩|\bar{K}^0\rangle=\mathscr{C}|K^0\rangle?

Todos estos estados, y por tanto sus combinaciones lineales, son pseudoescalares, por lo tanto, impares bajo P , y por tanto esencialmente P= –1 en todo.

Esta es una característica de los bilineales de solución de ecuaciones de Dirac . Pure C le brinda un estado de extrañeza opuesta, pero no exactamente lo que usará más adelante, cuando contrastará decaimientos débiles de las combinaciones lineales estándar, donde P y C se violan al máximo, pero CP se conserva (en su mayoría). La paridad invierte la quiralidad de los quarks constituyentes, pero C no lo hace.

Considere los estados en cuestión,$\bar{K}^0\sim \bar{d} i\gamma_5 s$versus$K^0\sim \bar{s}i\gamma_5 d$. La operación que los transforma completamente el uno al otro con el papel de s completamente suplantado por el de d es CP . En un mundo con solo 2 generaciones, las corrientes cargadas débiles se acoplarían a estos quarks de manera idéntica (en ese mundo, las interacciones débiles preservarían CP, al mismo tiempo que romperían C y P de manera idéntica. Solo las interacciones fuertes preservarían C y P por separado). como la s para zurdos suplantó a la d para zurdos , en lugar de la d para diestros, se saltó una operación por P .

(Considere que solo CP asigna neutrinos zurdos a antineutrinos dextrógiros con sabor a EW; C o P asignan a los estados estériles, razón por la cual las interacciones débiles los violan al máximo).

Tendría una situación análoga para los hermanos K cargados de estos estados, pero, al ser de carga opuesta, no interferirían, ya que las interacciones electromagnéticas los tratarían de manera muy diferente. Entonces, para ellos, nunca te encuentras en una situación en la que se necesita la operación CP en lugar de simplemente C , creo (¿o sí?).

• Un pequeño detalle sobre la afirmación injustificada de la pregunta de que$|\bar{K}^0\rangle=C|K^0\rangle$. ¡No exactamente! Todo lo que necesitas es$C^2 |K^0\rangle= |K^0\rangle$, entonces$-|\bar{K}^0\rangle=C|K^0\rangle$también lo haría , siempre que$C|\bar{K}^0\rangle=-|K^0\rangle$. esto equivale a$C(|K^0\rangle+|\bar{K}^0\rangle)=-(|K^0\rangle+|\bar{K}^0\rangle)$, entonces CP -par, y la combinación ortogonal C -par pero CP -impar. Entonces, el término efectivo del decaimiento débil común$K_s\to \pi^0 \pi^0$en la acción eficaz es$K_S \pi^0\pi^0$. Como todo el mundo tiene P= -1 , y C para los π neutros es +, el término viola P y C , pero conserva CP , como un buen vértice efectivo débil.