Tengo la siguiente duda conceptual.
Estas son mis suposiciones:
1) La geometría del espacio-tiempo es la misma para todos los observadores, independientemente de su movimiento
2) Todo movimiento es relativo (tanto uniforme como no uniforme)
Ahora sigue este razonamiento:
Si despreciamos los efectos de la gravedad (lejos de las masas y la energía), el espacio-tiempo es plano en buena aproximación.
Si en este espacio-tiempo plano una partícula se somete a una fuerza, se acelerará (no más camino geodésico)
Desde la perspectiva de las partículas, existe un campo gravitatorio local (principio de equivalencia: aceleración <--> gravedad)
La partícula deducirá que el espacio-tiempo es localmente curvo.
Pero para una partícula en caída libre con movimiento comórbido, ¡el espacio-tiempo parece claramente plano!
Entonces tenemos dos partículas, en la misma región local del espacio-tiempo, que no están de acuerdo sobre la geometría efectiva del espacio-tiempo. Ambos no pueden tener razón, porque esto violaría la suposición 1). Y no puede ser que una partícula esté "realmente en movimiento", mientras que la otra esté "realmente en reposo", porque esto violaría la suposición 2).
Entonces... ¿dónde está la salida?
La suposición 2 es falsa, no todo movimiento es relativo. Por ejemplo, dentro de una caja cerrada, sin acceso a nada externo, es posible usar acelerómetros para establecer la diferencia entre caída libre, aceleración adecuada y rotación. La lectura de un acelerómetro es un invariante y, por lo tanto, esos movimientos son invariantes y, por lo tanto, no relativos.
Además, el paso 4 es incorrecto. Un campo gravitacional local en este sentido no implica una curvatura del espacio-tiempo. La curvatura del espacio-tiempo está relacionada con la gravedad de las mareas, no con la aceleración gravitacional (que está relacionada con los símbolos de Christoffel). Dado que no hay gravedad de marea en este escenario, el espacio-tiempo permanecería plano incluso para la partícula en el campo "gravitacional".
Entonces, ¿qué podemos decir sobre la curvatura? Es un tensor de rango 4, por lo que, como cualquier tensor, es un objeto geométrico que es el mismo en todos los marcos. Sin embargo, todos sus componentes son relativos al marco de referencia dado. También hay varias invariantes del tensor de curvatura, incluido el escalar de Ricci.
Umaxo