Estoy muy desconcertado por el quinteto de bosones de Higgs en el MSSM: dos cargados, dos escalares y un pseudoescalar. Me pregunto si podrían entenderse mejor si se consideraran conjuntamente con los tres "bosones" que son "comidos" por el mecanismo de Higgs. Por ejemplo, si fueran dos bosones cargados y uno pseudoescalar, entonces todo el conjunto debería ser cuatro cargados, dos pseudoescalares y dos escalares, lo que parece más sensato si se desea, por ejemplo, reordenarlos en supermultipletos quirales y dirac junto con el higgsinos.
Me han recordado esta pregunta porque parece que ahora el LHC está tratando de adivinar si el bosón de Higgs descubierto es un pseudoescalar o un escalar, y lo están haciendo mirando cómo se acopla a ZZ, si es transversal o longitudinal. modos.
El MSSM tiene 2 dobletes complejos, es decir, 8 componentes reales en los campos de Higgs. Cuatro de ellos son eléctricamente neutros (bosones reales, antipartículas de sí mismos), cuatro de ellos (es decir, dos pares de partículas y antipartículas) están cargados eléctricamente.
Un bosón real neutro y dos cargados (un par cargado) son devorados por los bosones de calibre porque 3 generadores están rotos, pasando de a .
Los cargados eléctricamente son compañeros CP de sus antipartículas con carga opuesta, por supuesto. No aprendemos nada si consideramos CP para partículas cargadas. Una combinación de la partícula positiva y negativa siempre es CP-par y la combinación ortogonal es CP-impar.
Los cuatro neutrales también se dividen uniformemente en dos pares CP y dos impares CP.
Son los CP impares los que se comen los bosones de medida.
Así que uno se queda con los CP-pares cargados, tres CP-bosones neutros pares y un bosón de Higgs neutro CP-impar. ¿Por qué se comen los bosones impares CP? Es porque los bosones de medida tienen un signo menos debajo de C, simplemente porque están vinculados a generadores que también son C-impares. (Las antipartículas deben ser transformadas por las fases opuestas de transformación de calibre). Entonces, bajo P, los bosones de calibre son vectores ordinarios, no vectores axiales, pero la C invierte su signo, por lo que son "vectores axiales bajo CP".
Los bosones de Goldstone que se comen son impares CP. Ahora, ¿son C-par, P-impar o viceversa?
Esta es realmente una pregunta sin sentido porque el espectro de la teoría electrodébil (los fermiones) no es P-simétrico. Ni siquiera el Lagrangiano libre (ni siquiera cuando se desprecia la mezcla). Es porque hay dobletes zurdos y singuletes de leptones diestros, etc. Por lo tanto, no tiene sentido tratar de asignar paridad P a los campos, porque ninguna opción conducirá a una teoría P-invariante.
Si elimina los fermiones, puede decir que los bosones de Goldstone son P-par, C-impar. Tienen el "signo normal" debajo de P porque los bosones de calibre lo tienen, pero tienen el signo opuesto debajo de C.