Estoy estudiando una teoría de juguetes en la teoría cuántica de campos. Hay dos campos libres: un campo escalar masivo real con masa y un campo escalar masivo complejo con masa .
están acoplados por
Ahora, cuando vaya a calcular la amplitud de dispersión a nivel de árbol para esparciéndome termino con un -diagrama de canales y un -diagrama de canales. (En ambos diagramas los dos las partículas entran, intercambian una cáscara partículas y se dispersan en sus estados finales).
La suma de estos dos diagramas me da el elemento de matriz total, que es como
Con esta parametrización, se convierte , y se convierte . Las cosas se ponen interesantes en el límite a medida que , es decir, la masa de la partícula phi se aproxima a cero. En este caso, la amplitud de dispersión se vuelve ilimitada como se aproxima a cero o . Esto es, en mi opinión, un resultado muy poco físico.
¿Es esta divergencia el resultado de un problema fundamental con este modelo de juguete? ¿Cómo podemos dar sentido a este resultado? ¿Cuál es la interpretación física de una amplitud de dispersión divergente? Peor aún es el hecho de que la sección transversal integrada/total también parece divergir en todos estos casos.
Lo que encontró es un ejemplo muy simple de una divergencia infrarroja , que plaga todas las teorías físicas con partículas sin masa.
Este tipo de divergencias ya están presentes en el caso clásico (ver, por ejemplo, ref. 1), y generalmente indican que estás haciendo una pregunta no física, no que la teoría en sí misma no sea física. Por ejemplo, si tiene partículas sin masa, no tiene sentido preguntar sobre el número total de ellas en una determinada configuración física, mientras que preguntar sobre la energía total es una pregunta bien planteada. Esto se refleja en las matemáticas de la teoría a través de las divergencias: la primera pregunta da como resultado una expresión divergente, mientras que la segunda no.
Estas divergencias son heredadas del caso de la mecánica cuántica. Por ejemplo, las divergencias IR son omnipresentes en QED, pero se puede probar que estas divergencias siempre se anulan para "secciones transversales significativas", es decir, para predicciones que están bien planteadas en el sentido del párrafo anterior. Esto a veces se conoce como la cancelación de Bloch-Nordsieck, o en el caso más general del modelo estándar, como el teorema de Kinoshita-Lee-Nauenberg. Ver por ejemplo refs.2,3,4.
En su caso particular, como se trata de una teoría escalar en lugar de un bosón de calibre, el análisis es un poco más simple (aunque, en general, se deben abandonar los esquemas de renormalización en el caparazón si queremos tener partículas sin masa). Esto se discute en la referencia 5.
Para una discusión más detallada de las divergencias infrarrojas, véanse las refs. 6-8.
Referencias
Itzykson C., Zuber J.-B. Teoría cuántica de campos, apartado 4-1-2.
Peskin, Schroesder. Una introducción a la teoría cuántica de campos, sección 6.5.
Itzykson C., Zuber J.-B. Teoría cuántica de campos, apartado 8-3-1.
Schwartz MD Quantum Field Theory and the Standard Model, capítulo 20.
Srednicki M. Quantum Field Theory, capítulos 26 y 27.
Ticciati R. Teoría cuántica de campos para matemáticos, sección 19.9.
Teorías de campo de Pokorski S. Gauge, secciones 5.5 y 8.7.
Weinberg S. Teoría cuántica de campos, Vol.1. Fundamentos, capítulo 13.
Esta es una respuesta muy cruda. Pero esto ayudará en sus consultas. Ves que el problema con el método anterior que implicaste es que a nivel de árbol el propagador interno es partícula. Ahora el propagador de partículas masivas y sin masa es muy diferente. Para partículas sin masa, la ecuación de movimiento en el espacio de cantidad de movimiento no es trivialmente invertible. Esto no se puede establecer M = 0 en la ecuación anterior. para sin masa primero tendrás que encontrar el propagador.
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Tomás
mandriles
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