Discontinuidad de las derivadas métricas en el formalismo de unión de Israel

A menudo se dice que dadas las métricas gramo + , gramo en dos lados de una hipersuperficie Σ , entonces, con una función de ajuste de nivel ϕ tal que Σ = ϕ 1 ( 0 ) , podemos describir la métrica en toda la variedad por

(1) gramo = θ ( ϕ ) gramo + + ( 1 θ ( ϕ ) ) gramo

Y luego, las derivadas de los componentes son simplemente

(2) gramo a b , C = C θ ( ϕ ) ( gramo + gramo ) + θ ( ϕ ) gramo a b , C + + ( 1 θ ( ϕ ) ) gramo a b , C

y como se supone que gramo es continuo,

(3) gramo a b , C = θ ( ϕ ) gramo a b , C + + ( 1 θ ( ϕ ) ) gramo a b , C

Entonces se dice que la discontinuidad en las derivadas es

(4) [ gramo a b , C ] = γ a b norte C

para norte una forma normal de Σ y γ a b algún tensor, y la notación corresponde a

(5) [ F ] = límite pag METRO + Σ F ( pag ) límite pag METRO Σ F ( pag )

La prueba de esto parece bastante elusiva, pero según Clarke y Dray , esto se deriva del hecho de que para v algún campo vectorial tal que gramo ( v , norte ) = 0 , con norte alguna extensión de la forma normal (supongo que a través del paquete normal de la superficie), tenemos

(6) v C [ gramo a b , C ] = v C [ gramo a b ] , C = 0

lo que implica entonces que [ gramo a b , C ] = γ a b norte C . No estoy muy seguro de cómo mostrar esto. Ampliando todo, obtengo

(7) ( límite pag METRO + Σ θ v C gramo a b , C + límite pag METRO Σ ( 1 θ ) v C gramo a b , C )

coordenadas dadas con vectores tangentes ( norte , α ) , podemos descomponer esto como

(8) v C gramo a b , C ± = v α gramo a b , α ±

desde v no tiene norte componente. ¿Cómo mostrar que esta cantidad es entonces continua al cruzar la frontera? ¿Necesito definir la primera forma fundamental para cada hipersuperficie? Σ ε a lo largo del paquete normal de coordenadas ε y mostrar que esto es continuo?

Es norte se supone que es nulo? no nulo?
Esto es para hipersuperficies estrictamente temporales, por lo que norte es siempre espacial.

Respuestas (2)

Soy tú del futuro. Aquí hay un argumento probablemente bueno para esto.

Tome el paquete normal de la hipersuperficie norte = ( 1 , 1 ) × Σ , con las coordenadas adaptadas ( r , y ) tal que r es un vector normal a la hipersuperficie. Podemos descomponer el tensor métrico como

gramo = gramo ( r , r ) d r d r + gramo Σ r

dónde gramo Σ , r es la primera forma fundamental sobre la superficie definida por la proyección del haz normal en r . La derivada con respecto a la Σ coordenadas en r = ε

C gramo ¯ a b ε = límite h 0 gramo ¯ a b ε ( X + h ) gramo ¯ a b ε ( X ) h

La discontinuidad será entonces

límite ε 0 límite h 0 [ gramo ¯ a b ε ( X + h ) gramo ¯ a b ε ( X ) gramo ¯ a b ε ( X + h ) + gramo ¯ a b ε ( X ) h ]

Creo que podemos asumir convergencia uniforme ( gramo debe estar acotado en la vecindad), en cuyo caso podemos cambiar los límites y, dado que gramo es continuo,

[ C gramo a b ] = límite h 0 límite ε 0 [ gramo ¯ a b ε ( X + h ) gramo ¯ a b ε ( X ) gramo ¯ a b ε ( X + h ) + gramo ¯ a b ε ( X ) h ] = límite h 0 [ gramo ¯ a b 0 ( X + h ) gramo ¯ a b 0 ( X ) gramo ¯ a b 0 ( X + h ) + gramo ¯ a b 0 ( X ) h ] = 0

Desde v solo depende de esta parte de la métrica, de hecho tenemos v σ [ gramo m v , σ ] = 0 .

FWIW, curiosamente, las condiciones de unión de Israel nacen de la necesidad matemática de evitar productos mal definidos. 1 de distribuciones en lugar de consideraciones físicas reales. Véase, por ejemplo, Refs. 1 y 2 para más detalles.

Referencias:

  1. Eric Poisson, Juego de herramientas de un relativista, 2004; Sección 3.7.

  2. Eric Poisson, Un curso avanzado en GR ; Sección 3.7.

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1 Ignoramos la teoría de Colombeau . Ver también esta publicación de Phys.SE.