Esta pregunta es sobre estados no normalizables en mecánica cuántica, por ejemplo, los estados propios del operador de posición que están definidos por la ecuación de valor propio
Dado que el espectro del operador es continuo, los estados no son normalizables al cuadrado. En cambio, uno tiene una ecuación como
lo que le da el significado de superposición como una distribución . Sin embargo, está claro que todavía hay al menos una ambigüedad en la elección de una constante, es decir, por qué no tener
dónde es .
Así que fui a ver cómo se deriva la Ecuación (2). En el libro de texto de Schleich sobre óptica cuántica en el espacio de fase, encontré la siguiente derivación, muy breve y, en mi opinión, no clara / completa.
A partir de la Ecuación (1), que puede tomarse como la definición del operador de posición y la suposición de que el operador es hermético , que es un postulado fundamental de la mecánica cuántica, se obtiene:
Eso fue fácil hasta ahora, pero luego Schleich salta inmediatamente a la ecuación (2). Pero las soluciones para de (3) son todas las funciones/funciones generalizadas que son distintas de cero en todas partes excepto en . Entonces mi pregunta es: ¿ Por qué (2) es la solución única? ¿De dónde proviene la información adicional?
Mi sospecha es que imponemos otro requisito, que probablemente sea la completitud de los estados, lo que dejaría claro (2) ya que es el elemento de identidad en la representación de posición.
ecuación (2) no se determina unívocamente diciendo que el son "estados propios de posición", que es una mala terminología para empezar ya que, de hecho, no son estados admisibles , ya que los estados por definición pertenecen al espacio de Hilbert y deben ser normalizables. Su tratamiento adecuado requiere la noción de espacios amañados de Hilbert .
Sin embargo, es simplemente la condición para la "base" ser ortonormal, es decir, la ec. (2) se impone en lugar de derivarse de nada. Tenga en cuenta que esa forma del "producto interior" implica
Usando la mecánica cuántica moderna de Sakurai como base para esta respuesta, antes de ver esto en un sistema continuo, podría ser útil verlo primero en un sistema discreto:
Para estados propios de algún operador, , y , tal que y da la ecuación
Entonces, queremos que la base propia sea ortonormal, es decir y para . Afortunadamente, esta es también la definición del delta de Kronecker:
Suponiendo que todo el espacio está cubierto por esta base propia, ahora tenemos una base completa.
Ahora, extendiendo esto a un sistema continuo, la función delta de Dirac es la versión continua del delta de Kronecker; vea, por ejemplo, esta pregunta , por lo que es completamente lógico e intuitivo reemplazar el delta de Kronecker en sistemas discretos con la función delta de Dirac. Sí, usar el delta de Kronecker en primer lugar es realmente solo una convención que proporciona la integridad de los estados (como dijiste), pero si no está roto ...
Ahora, en un sistema continuo, tenemos que la identidad es , donación y entonces la función delta de Dirac coincide con esto.
qmecanico