Comúnmente se escribe en los libros de texto que en los metales los electrones responsables de una corriente eléctrica son los que tienen una energía de aproximadamente y unos pocos alrededor de esa energía. Consulte, por ejemplo, el libro de texto de Datta "Transporte electrónico en sistemas mesoscópicos" en la página 37 (libro disponible en formato PDF a partir de una búsqueda en Google):
Es fácil ver por qué la corriente fluye completamente dentro de unos pocos de la energía cuasi-Fermi.
Pero entonces, ninguna prueba ni nada que involucre se muestra más. Lo que es más, luego se muestra que la cantidad de electrones involucrados en la conducción eléctrica es proporcional a la magnitud del campo eléctrico aplicado, lo cual tiene mucho sentido para mí. Más precisamente, muestra que la diferencia de energía entre los electrones más energéticos que crean una corriente y los menos energéticos que también transportan una corriente vale la pena. dónde es el camino libre medio, que vale aproximadamente Nuevo Méjico. En otras palabras, el ancho de energía alrededor que tienen los electrones que crean la corriente, no tiene nada que ver con .
Puedo entender que con respecto a los cálculos para el calor específico, es cierto que solo los electrones que tienen una energía sobre alrededor de la energía de Fermi (del orden de eV para metales) puede absorber energía térmica, que es en sí misma del orden de (así que sobre a ). Es fácil darse cuenta cuando se utiliza el hecho de que los electrones son fermiones y que a temperatura ambiente un metal es similar a un gas de Fermi frío. Por lo tanto, los electrones forman aproximadamente una esfera (tomemos los metales alcalinos para simplificar las cosas) en el espacio k y todos los estados debajo de la superficie están ocupados. La superficie de la esfera está borrosa debido a la temperatura finita, en una cantidad de energía alrededor . De modo que los electrones que están debajo de la superficie por más de no pueden absorber energía térmica porque los estados por encima de ellos están todos ocupados. es solo en eso rango de ventana en el que los electrones pueden absorber energía térmica.
Pero cuando aplico la misma lógica a una corriente eléctrica, es decir, aplicamos un campo eléctrico al metal en lugar de una temperatura, no obtengo nada relacionado con ya no. Al considerar que aplicamos V en un cm de muestra, la magnitud del campo eléctrico es de aproximadamente V/m que se traduce como una energía de aproximadamente eV. En otras palabras, el campo eléctrico es una perturbación muy pequeña para el sistema, es aproximadamente 40 veces más pequeño que aumentar la temperatura de un metal en 1 K. Entonces esperaría que solo los electrones tengan una energía alrededor de la energía de Fermi. con un margen igual a ese extremadamente pequeño La cantidad de eV podría reaccionar al campo y producir una corriente. Esto no tiene absolutamente nada que ver con y de hecho es proporcional a , como intuitivamente (al menos para mí) debería. Es decir, obtengo algo lineal en la fuerza de la perturbación, como en el caso de la energía térmica con su perturbación térmica.
Entonces, no veo, por mi vida, cómo llegar a la conclusión de que solo los electrones que tienen una energía dentro de son capaces de producir una corriente.
Conozco bien la distribución de Fermi-Dirac y cómo su derivada con respecto a la energía no es cero solo alrededor , también de la densidad de estados y cómo la temperatura la afecta, etc. Pero no veo cómo es relevante para responder a mi pregunta.
Editar con respecto al comentario de Jon Custer:
Ashcroft y Mermin discuten esto en su Capítulo 13, la Teoría semiclásica de la conducción en metales. Siguiendo un volumen de electrones a medida que se mueven a través del espacio de fase, termina siendo un factor de la derivada de la función de Fermi con energía que es distinta de cero solo dentro de unos pocos kT de la energía de Fermi.
Revisé ese capítulo y vi que la conductividad se puede escribir como una integral con un término que contiene El cual involucra (como escribí en el párrafo anterior), pero no veo cómo esto implica que los electrones responsables de la corriente en los que están dentro de . Pero ese es probablemente el camino a seguir. Pero aún así, tendría que ver dónde me equivoco en mi razonamiento que expuse arriba.
finalmente me di cuenta. La afirmación de que sólo los electrones dentro de unos pocos alrededor contribuye a una corriente cuando se aplica un campo eléctrico a un metal no es universalmente cierto. Esto se mantiene aproximadamente cuando dónde es el camino libre medio. Para una corriente razonable, la declaración es válida para casi todas las temperaturas, es decir, por encima de k
La razón puede entenderse considerando 2 casos.
Primer caso: T= cero absoluto . A esa temperatura, la superficie de Fermi es perfectamente nítida y, si la afirmación fuera cierta, solo los electrones exactamente en la superficie de Fermi contribuirían a una corriente, pero esto es incorrecto, como se puede ver en las innumerables imágenes de la esfera de Fermi desplazadas que se encuentran en libros de texto (y se muestra aquí en la respuesta de Pieter). Incluso a K, como muestra matemáticamente Datta, los electrones que tienen una energía superior todos contribuyen a la corriente. En ese caso, la ventana de energía alrededor es de hecho de ancho . En la figura de Pieter de la esfera de Fermi, solo la media luna entre las esferas desplazadas y no desplazadas contribuye a la corriente. La energía máxima de estos electrones es proporcional a la aplicada campo de fuerza ( es proporcional a ella).
Segundo caso: Temperatura finita . En ese caso, antes de aplicar el campo eléctrico, la superficie de Fermi no es nítida, está borrosa. Esto significa que hay estados desocupados debajo y estados ocupados arriba , todo dentro de unos pocos (debido al principio de exclusión de Pauli, como ya ha señalado). Sin embargo, es muy importante darse cuenta de que hay estados desocupados dentro de unos pocos alrededor . De modo que cuando se aplica otra perturbación, como un campo eléctrico, todos estos electrones alrededor por unos pocos puede interactuar con el campo y aumentan su energía (porque tienen estados desocupados por encima de ellos). Aquí se supone que el campo eléctrico es una perturbación más pequeña que . Porque si la magnitud del campo eléctrico fuera gigantesca, entonces incluso los electrones con una energía mucho menor que sería capaz de interactuar con el campo y contribuir a la corriente. Puede imaginar esto en la figura habitual de la esfera de Fermi como un gran desplazamiento en comparación con el radio de la esfera, en lugar de un desplazamiento muy pequeño (para la corriente ordinaria, el "desplazamiento" real es tan pequeño que no sería distinguible a simple vista). ojo con estas cifras).
En el modelo de electrones libres, prefiero decir que todos los electrones de valencia contribuyen a la corriente. Esto da el valor correcto de la velocidad de deriva medida por el efecto Hall. También deja claro que la velocidad de deriva no depende de la temperatura.
La imagen para visualizar esto es el desplazamiento de la esfera de Fermi por la velocidad de deriva en el espacio de velocidades:
La declaración que sólo establece dentro de del nivel de Fermi contribuyen a la corriente puede llevar a los estudiantes a concluir que la resistividad de los metales debería aumentar a baja temperatura. No estoy argumentando que la afirmación sea incorrecta, pero no la encuentro muy útil para explicar los fenómenos. Necesita mucha más explicación que decir que el número de electrones de conducción es constante.
La esfera de Fermi es la límite entre los estados ocupado (enlace) y desocupado (sin enlace) en un metal a cero Kelvin 1 . En un metal, la conducción se debe principalmente, si no exclusivamente, al movimiento de los electrones libres. Los electrones libres son aquellos que no están en estados ocupados (enlace). A 0 K sin campo eléctrico, todos los electrones están en estados ocupados. Por lo tanto, el metal no transporta corriente eléctrica.
Perturbemos el metal de una de dos maneras.
Pon un campo eléctrico sobre el metal. Esto puede distorsionar la superficie de Fermi. Tal distorsión NO es la causa de la conducción de corriente. La distorsión es análoga a cómo la forma de la superficie de Fermi es diferente a lo largo de diferentes orientaciones cristalográficas. Todo lo que está cambiando es la posición de la energía de Fermi. No se dice nada sobre el movimiento de los electrones libres.
Pon un campo eléctrico sobre el metal. Esto promueve electrones de estados de banda ocupados a no enlazantes (inicialmente desocupados). Esta acción es independiente del cambio anterior en la forma de la superficie. Esta promoción NO es la causa raíz de la conducción de corriente. Sin embargo, es un paso hacia ese resultado.
Ponga un campo eléctrico en el material. Esto aplica una fuerza a los electrones libres (aquellos en estados no enlazantes). Los electrones libres se mueven (aceleran). Esta es la corriente eléctrica.
Ponga el material a una temperatura superior a 0 K. Esto promueve electrones de estados de banda ocupados a no enlazantes (inicialmente desocupados). Esos electrones libres son tan libres de moverse como los electrones que fueron promovidos por el campo eléctrico.
En conclusión, la forma inicial de la superficie de Fermi no tiene nada que decir por sí misma sobre la conducción eléctrica. La perturbación que se produce en la forma por el campo eléctrico no tiene nada que decir por sí sola sobre la conducción eléctrica. Finalmente, la promoción de electrones por encima de la energía de Fermi, ya sea por un campo aplicado o por medios térmicos, es solo un primer (y necesario) paso para determinar la conducción eléctrica.
La preocupación más importante que tenemos para determinar la conductividad no es ninguno de estos pasos por sí mismos. Es la combinación de cuántos electrones están libres para transportar corriente (debido a la promoción del campo y la temperatura) y qué tan rápido se mueven. En resumen, para determinar la conductividad eléctrica de un metal, debemos determinar la densidad numérica de los electrones libres y la velocidad de los electrones libres bajo el campo eléctrico aplicado. En un metal, la densidad numérica de estados depende de . A 0 K, llenamos esto con la densidad numérica apropiada de electrones de enlace siguiendo los principios de exclusión de Pauli. Luego, promovemos electrones usando estadísticas de Fermi-Dirac porque los electrones son fermiones. Esto sucede independientemente de si se aplica un campo o no. Usando una integral de convolución, obtenemos una imagen de la densidad de electrones en función de la energía y la temperatura. como se muestra aquí . Esos electrones por encima de la energía de Fermi son libres de transportar corriente.
La energía térmica que se aplica para promover los electrones desde los estados ocupados es del orden de (esta es la línea discontinua en la imagen). Cuando la energía de un campo eléctrico que se aplica en un metal está por debajo , hay más electrones libres debido a la promoción térmica que libres debido a la promoción por el campo eléctrico.
También se pueden obtener conocimientos alternativos utilizando un sistema potencial básico de muffin-tin . Los electrones que están enlazados se localizan en los potenciales de muffin. Los electrones que están libres están deslocalizados en todo el conjunto de potenciales por encima de la energía de Fermi. Los electrones son libres principalmente porque se promueven térmicamente por encima de la energía de Fermi.
En resumen, la superficie de Fermi es el límite entre los electrones ocupados y libres. La densidad numérica de electrones libres se obtiene mediante una integral sobre la convolución de la densidad de estados y la función de Fermi-Dirac. El campo eléctrico perturba los electrones libres (los que están por encima de la energía de Fermi, ya sea por medios térmicos o eléctricos) al hacer que se muevan por la red. Esta perturbación ocurre independientemente de si el electrón libre tiene solo una energía infinitesimal por encima de la energía de Fermi o si está en el límite de o por encima de la energía de Fermi.
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