Cálculo de diagramas de caja con momentos externos que no desaparecen

Estoy tratando de calcular explícitamente el siguiente diagrama de caja en el indicador Feynman-t'Hooft:

Si descuido el impulso del$s$quark, entonces la amplitud final viene dada por

$$\mathcal{A} \propto [\bar{s}(0) \gamma_\alpha \gamma_\delta \gamma_\mu P_L b(p_b)] \cdot [\bar{u}(p_1) \gamma^\mu \gamma^\Delta \gamma^\alpha P_L v(p_2)]\cdot I^\delta_\Delta,$$ dónde

$$I^{\delta\Delta}=\int \frac{\mathrm{d}^4k}{(2\pi)^4} \frac{k^\delta(k-p_2)^\Delta}{[k^2-m_t^2][(k-p_b)^2-m_W^2][k^2-m_W^2][(k-p_2)^2-m_W^2]}.$$

Si considero la desaparición de momentos externos$p_b$y$p_2$, entonces es fácil calcular esta integral y expresar la amplitud final en términos de$m_t$y$m_W$. Sin embargo, cuando realizo este cálculo en el caso general, no sé cómo simplificar la amplitud final. Más precisamente, encuentro algunas expresiones como

$$\mathcal{A}\propto [\bar{s}(0) \gamma_\mu p_2^\mu P_L b(p_b)] \cdot [\bar{u}(p_1) P_L v(p_2)]+\dots$$ y no se como quitarme el impulso $p_2$en la parte izquierda de la derecha de la ecuación. No puedo usar la ecuación de Dirac, porque $p_2$está en la corriente "incorrecta" y la conservación de los 4 momentos es completamente inútil, porque esto simplemente reemplazaría $p_2$por $p_1$.

¿Podría dar algunas pistas sobre cómo simplificar esta expresión? Algunas referencias sobre el efecto de los momentos externos en los diagramas de caja también pueden ser útiles.