Supongamos que caemos en un agujero negro de Schwarzschild. De acuerdo con la relatividad general, podemos calcular el tiempo de caída libre (finito) en el que viajamos desde el radio de Schwarzschild hasta la singularidad (suponemos que en el momento en que se mantiene GR, el punto es hasta qué punto es esto válido tanto en la relatividad general como en la mundo real, pero podemos hacerlo como un ejercicio):
a) El papel del principio de equivalencia. La caída libre es complicada en el sentido de que un observador en caída libre, según Einstein, no experimenta la gravedad "localmente", pero obviamente siente las fuerzas de las mareas, por lo que no puedo ver si en un momento debemos asumir que GR cae. Obviamente en la singularidad (el único problema real) necesitamos otra teoría, pero por lo que veo, encuentro problemático entender la caída libre como una aceleración constante, obviamente no puede ser constante... creo.
b) Obviamente, en , donde está la singularidad hipotética, tenemos un divergente (finito gravitatorio infinito, incluso cuando eso es una completa tontería), así que me pregunto qué significa si adoptamos la imagen de que no hay un "interior del agujero negro", como sugieren algunos holográficos. enfoques.
Observación: el tiempo anterior difiere (me gustaría saber por qué o dónde está la contradicción, si la hay) preguntando sobre la caída libre en el horizonte de eventos desde un externo , resuelto, por ejemplo, aquí http://owww.phys.au.dk/~fedorov/GTR/09/note11.pdf En el documento https://arxiv.org/abs/1805.04368v1 , al final el cálculo proporciona un tiempo
En Schwarzschild, una partícula en caída libre desde el infinito, que comienza con cero energía cinética y cero momento angular, y se sumerge radialmente en el agujero negro mide un tiempo adecuado
para llegar a la singularidad, función de la coordenada radial inicial
, como
dónde:
unidades naturales
Radio de Schwarzschild
Esta relación es consecuencia de la métrica de Schwarzschild. Nótese que en términos de tiempo propio se solicita un intervalo finito para alcanzar la singularidad.
a) El principio de equivalencia se aplica localmente, es decir, en una región limitada del espacio-tiempo.
b) La singularidad no puede ser descrito por una teoría clásica.
Observación: la fórmula anterior se aplica si comienza a medir el intervalo de tiempo adecuado desde fuera del horizonte de eventos, , o desde dentro del horizonte, .
Nota: Como comentario general, una teoría clásica se rompe en una singularidad física, en Schwarzschild en , pero es aplicable hasta cerca de ese punto. Entonces, el intervalo de tiempo adecuado dentro del horizonte de eventos es significativo.
Mi pregunta es simple: dado que GR solo es efectivo, no creo que este cálculo sea significativo.
Depende de lo que esperas. El cálculo arroja el tiempo adecuado para que un objeto en caída libre alcance la singularidad desde el horizonte de eventos. Esto es significativo en el sentido de que conoce el tiempo de supervivencia.
El papel del principio de equivalencia. La caída libre es complicada en el sentido de que un observador en caída libre, según Einstein, no experimenta la gravedad "localmente", pero obviamente siente las fuerzas de las mareas, por lo que no puedo ver si en un momento debemos asumir que GR cae. Obviamente en la singularidad (el único problema real) necesitamos otra teoría, pero por lo que veo, encuentro problemático entender la caída libre como una aceleración constante, obviamente no puede ser constante... creo.
De acuerdo con el principio de equivalencia de Einstein, no se puede distinguir entre estar estacionario en un campo gravitatorio y una aceleración constante en un espacio-tiempo plano. Eso se mantiene fuera del horizonte de sucesos pero no dentro, porque no puedes estar estacionario allí. En otras palabras, no puedes flotar dentro. Con respecto a la caída libre, localmente significa que las fuerzas de marea son despreciables. La aceleración gravitacional va con , por lo que no es constante.
Observación:
No estoy seguro de lo que estás preguntando aquí.
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G. Smith