¿Puede un cuerpo celeste hacer subir una montaña hasta llegar a la órbita síncrona?

En la Tierra, la montaña más alta es Mauna Loa . En el sistema solar, hasta la fecha, la montaña más alta es Mons Olympus . Ambos están muy por debajo de la OSG .

La gravedad de Marte es 0,376 de la gravedad de la Tierra. Si Mauna Loa estuviera en Marte, tendría una altitud de ~80 000 pies. Si Mons Olympus estuviera en la Tierra, tampoco tendría más de ~27 000 pies. Sin embargo, estas son altitudes casi comparables.

¿Es posible que una montaña se eleve tan alto como GSO? ¿Todos los picos más altos conocidos en los planetas del Sistema Solar están igualmente limitados?

en los planetas? Dudo que. El requisito para un planeta es que sea aproximadamente esférico. ¿Para asteroides? Lo más probable es que toda la órbita geosincrónica se encuentre muy por debajo de la superficie.
cualquier cuerpo celeste del sistema solar (+: haré la corrección
Para otros cuerpos celestes no serían órbitas geosincrónicas .
@JanDvorak: ¿Qué tal si hacemos de eso una respuesta?
ah, no, retiro la segunda parte. Voy a escribir por qué
¿Las órbitas sincrónicas no tienen que ser circulares? Parece que el mayor problema aquí es si la montaña es demasiado grande (y, por lo tanto, el cuerpo celeste en su conjunto demasiado achatado) para que existan órbitas circulares.

Respuestas (1)

¿Es posible que un objeto en el sistema solar tenga una protuberancia lo suficientemente grande como para crear ingravidez en la parte superior de esa protuberancia?

Absolutamente. Diablos, ni siquiera necesitas un bulto. Un objeto perfectamente esférico de masa. METRO y radio R girando alrededor de su eje en un periodo t tendría cero aceleración gravitacional en su ecuador si la aceleración gravitacional coincide con la aceleración centrípeta:

GRAMO METRO R 2 = ( 2 π R ) 2 R t 2

Definición de la densidad ρ = 4 π METRO 3 R 3 , esta condición de ingravidez ecuatorial se puede escribir:

GRAMO ρ t 2 = 3 π

Un grano / roca / asteroide esférico giratorio con densidad ρ = 6   10 3 k gramo / metro 3 girando alrededor de su eje aproximadamente cada 1,5 horas ( 5   10 3   s ) haría.

Tenga en cuenta que el tamaño del objeto no entra en la imagen. La velocidad de rotación y la densidad de masa es todo lo que importa. Para objetos no esféricos (en forma de disco), la ecuación anterior todavía da una buena aproximación si sustituyes por ρ la masa del objeto dividida por el volumen de la esfera más pequeña que encierra el objeto.

Sin embargo, un objeto que gira a esa velocidad no sería esférico.
@JanDvorak - ¿Por qué no? Haz el grano tan pequeño como quieras.
Incluso la Tierra es plana en los polos. Esto será más pronunciado cuanto más rápido vayas. En un punto, incluso pierdes la simetría rotacional. intentare encontrar el articulo
@JanDvora: los elementos clave de la respuesta son la velocidad de rotación y la densidad de masa del objeto. Todo lo demás son efectos de segundo orden. Si insiste en incluir formas no esféricas, simplemente sustituya la masa dividida por el volumen esférico más pequeño que encierra la masa por la densidad de masa ρ .
Corregido un error de cálculo. Nada sustancial, solo un factor. 10 8 ;)
+1. Pequeña objeción terminológica: equiparas una fuerza con una fuerza, o una aceleración con una aceleración, pero no una aceleración con una fuerza. :)
¿Puede un cuerpo celeste hacer subir una montaña hasta llegar a la órbita síncrona?
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