Para grupos de indicadores como y etc. sabemos que los estados observables tales como mesones o bariones deben ser de carga neutral. Sin embargo, para un grupo calibre podemos tener estados iniciales cargados en nuestros experimentos de dispersión. ¿Por qué podemos tener estados con una carga observable distinta de cero para el pero no para ?
Otra forma de formular esta pregunta, para aclarar, es la siguiente: la parte global de la El grupo calibre define un buen número cuántico, la carga total, que nos permite dividir nuestro espacio de Hilbert. ¿Por qué la parte global de los grupos calibre más grandes no proporciona un buen número cuántico? Si proporciona tal número, ¿por qué todos los estados deben ser neutrales bajo él?
Habiendo tenido una conversación con @user1504 y teniendo en cuenta los puntos de @FredericBrunner, creo que puedo responder a esta pregunta a mi entera satisfacción.
El resumen es así: en principio, es posible, independientemente del grupo de calibre, formar bultos localizados de las cargas respectivas bajo la parte global del grupo. Para mí, esto le da a la parte global del grupo un significado separado de la parte de calibre. Para los grumos pueden tener carga positiva y negativa y por pueden tener cada uno de los tres colores. Esto significa que con respecto a la pregunta, y no son diferentes Sin embargo, en un sentido práctico, la los grupos están confinados, por lo que, en principio, solo se puede hacer esto a una temperatura lo suficientemente alta como para desconfinar la teoría y que la noción de quarks individuales tenga sentido. Similarmente, en 2+1 dimensiones es confinante y allí la noción de bultos de carga positiva y negativa solo tiene sentido por encima de la transición de desconfinamiento.
La premisa de esta pregunta es incorrecta: U(1) no es especial. Hay cargas conservadas asociadas al grupo de simetría global. de cualquier teoría de calibre.
En el modelo estándar, por ejemplo, tenemos la carga de isospin débil, que es la carga de Noether conservada de la electrodébil. . (A bajas energías, esta conservación es oscurecida por el mecanismo de Higgs, pero a energías suficientemente altas, se vuelve más clara). También hay una carga de color conservada asociada a la simetría de color
Como señala correctamente Frederic Brunner, en nuestro mundo, la fuerza del color está confinada, por lo que el valor de esta carga de color conservada en la física normal es siempre 'cero'. Pero esto no es cierto por encima de la temperatura Hagedorn de QCD, donde el sistema se desconfina. Tampoco se trata de una cuestión completamente teórica: RHIC ha producido colisiones lo suficientemente intensas como para alcanzar este estado desconfinado.
El motivo es el confinamiento. Teorías de Yang Mills con y los grupos de calibre exhiben confinamiento, mientras que, por ejemplo, la electrodinámica no. Si una teoría es restrictiva o no, puede averiguarse estudiando las propiedades de los bucles de Wilson.
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