¿Por qué el movimiento vibracional no tiene un impacto significativo en la capacidad calorífica?

Los enlaces de una molécula son rígidos: pueden estirarse y doblarse, lo que conduce a grados de libertad adicionales. Sin embargo, según (Young, Freedman, & Ford, 2011),

Las vibraciones resultantes conducen a grados adicionales de libertad y energías adicionales. Sin embargo, para la mayoría de los gases diatómicos, el movimiento vibracional no contribuye apreciablemente a la capacidad calorífica. La razón de esto es un poco sutil e involucra algunos conceptos de mecánica cuántica.

Fuente: Young, H., Freedman, R. y Ford, L. (2011). Física universitaria con física moderna (1ª ed.). Boston, Mass.: Addison-Wesley.

¿Cuánta física tienes más allá de ese capítulo del texto? Hay una razón por la que los autores decidieron saltarse la explicación en ese punto del libro.
También podría considerar el movimiento de rotación de moléculas diatómicas: en.m.wikipedia.org/wiki/Diatomic_molecule
@dmckee Hay una parte importante de QM después de este capítulo.
La razón para despreciar las vibraciones a temperaturas compatibles con humanos está ligada a la cuantización de los modos de vibración (la energía térmica por modo es mucho menor que la energía de la primera excitación para el grado de libertad de vibración). Pero el autor puede querer posponer hablar de eso hasta que se haya mencionado la cuantización en primer lugar.
Las vibraciones son significativas en gases diatómicos a temperaturas superiores a 600K.

Respuestas (1)

La explicación que dice algo así como

Debido a que la energía térmica es demasiado baja para excitar las transiciones entre los estados de vibración, entonces no se puede almacenar en grados de libertad de vibración y, por lo tanto, no contribuye a la capacidad calorífica.

realmente no explica nada y creo que es algo incorrecto.

Si la brecha de energía entre los dos primeros estados vibracionales ( norte = 0 y norte = 1 ) de una molécula es w entonces solo necesitamos que la energía total del sistema sea mayor que w para el modo norte = 1 tener una probabilidad distinta de cero. Esto se debe a que cada estado no prohibido para todo el sistema debe estar ocupado de manera equiprobable.

Entonces, incluso para bajas temperaturas, los modos vibratorios almacenan energía térmica. Pero contribuyen muy poco a la capacidad calorífica.

Prueba:

La capacidad calorífica por grado de libertad se puede derivar utilizando las estadísticas de Maxwell-Boltzmann: la probabilidad pag ( norte ) para que un pequeño subsistema (o una molécula) tenga la energía mi ( norte ) es proporcional a,

pag ( norte ) gramo ( norte )   mi mi ( norte ) / k B T

dónde k B es la constante de Boltzmann y gramo ( norte ) es la degeneración, es decir, el número de estados para este subsistema con energía mi ( norte ) . Puede ser cero.

Podemos aplicar esta fórmula a los modos de traslación, rotación o vibración de una o varias moléculas. Usémoslo para un modo vibracional (= un grado de libertad) y podemos tomar este modo como un oscilador armónico con energía mi ( norte ) = norte w . Entonces la probabilidad de estar en el estado norte es pag ( norte ) = norte mi X pag ( norte w / k B T ) Con norte la constante de normalización norte = 1 mi X pag ( w / k B T ) .

La energía almacenada en este modo es q ( w , T ) = norte = 0 pag ( norte ) norte w = w / ( mi X pag ( w / k B T ) 1 )

q ( 0 , T ) = k T pero q ( w , T ) disminuye casi exponencialmente y se aproxima a cero para grandes w . No hay transición, todo es suave.

Si en cambio variamos T entonces como se esperaba q ( w , T ) se vuelve casi lineal como T aumenta

Lo interesante es mirar q ( w , T ) / k B T que es una función de k B T / w con una transición entre k B T = w / 10 y k B T w 2 como se ve en esta imagen

Q(w,T)/kT