Los enlaces de una molécula son rígidos: pueden estirarse y doblarse, lo que conduce a grados de libertad adicionales. Sin embargo, según (Young, Freedman, & Ford, 2011),
Las vibraciones resultantes conducen a grados adicionales de libertad y energías adicionales. Sin embargo, para la mayoría de los gases diatómicos, el movimiento vibracional no contribuye apreciablemente a la capacidad calorífica. La razón de esto es un poco sutil e involucra algunos conceptos de mecánica cuántica.
Fuente: Young, H., Freedman, R. y Ford, L. (2011). Física universitaria con física moderna (1ª ed.). Boston, Mass.: Addison-Wesley.
La explicación que dice algo así como
Debido a que la energía térmica es demasiado baja para excitar las transiciones entre los estados de vibración, entonces no se puede almacenar en grados de libertad de vibración y, por lo tanto, no contribuye a la capacidad calorífica.
realmente no explica nada y creo que es algo incorrecto.
Si la brecha de energía entre los dos primeros estados vibracionales ( y ) de una molécula es entonces solo necesitamos que la energía total del sistema sea mayor que para el modo tener una probabilidad distinta de cero. Esto se debe a que cada estado no prohibido para todo el sistema debe estar ocupado de manera equiprobable.
Entonces, incluso para bajas temperaturas, los modos vibratorios almacenan energía térmica. Pero contribuyen muy poco a la capacidad calorífica.
Prueba:
La capacidad calorífica por grado de libertad se puede derivar utilizando las estadísticas de Maxwell-Boltzmann: la probabilidad para que un pequeño subsistema (o una molécula) tenga la energía es proporcional a,
dónde es la constante de Boltzmann y es la degeneración, es decir, el número de estados para este subsistema con energía . Puede ser cero.
Podemos aplicar esta fórmula a los modos de traslación, rotación o vibración de una o varias moléculas. Usémoslo para un modo vibracional (= un grado de libertad) y podemos tomar este modo como un oscilador armónico con energía . Entonces la probabilidad de estar en el estado es Con la constante de normalización .
La energía almacenada en este modo es
pero disminuye casi exponencialmente y se aproxima a cero para grandes . No hay transición, todo es suave.
Si en cambio variamos T entonces como se esperaba se vuelve casi lineal como aumenta
Lo interesante es mirar que es una función de con una transición entre y como se ve en esta imagen
dmckee --- gatito ex-moderador
usuario140606
Zwolf
dmckee --- gatito ex-moderador
Zwolf