Estoy familiarizado con las herramientas que aparecen en la teoría de la perturbación (lineal) para la relatividad general, es decir, que uno escribe:
Dónde se asume típicamente, y luego se asume una perturbación de algún tipo y se resuelven algunas ecuaciones. Perturbemos ahora la variedad de espacio-tiempo de fondo, , por un campo escalar (sin masa), tenemos que las ecuaciones de movimiento para el campo escalar vienen dadas por la ecuación de Klein-Gordon:
Donde la derivada covariante se toma con respecto al tensor métrico de fondo . Supongamos que podemos resolver esto.
¿Cómo se traduce la solución para en términos de los componentes métricos ? En el sentido de que hemos considerado una perturbación física en el espacio-tiempo y ahora el campo del tensor métrico debe modificarse mediante . ¿Qué pasa si generalizamos un poco y consideramos un giro perturbación; electromagnético, Dirac o gravitacional (a través de la ecuación de Teukolsky)? Siguiendo el excelente artículo de revisión de Kokkotas y Schmidt ( http://arxiv.org/abs/gr-qc/9909058 ) dice que (en la página 10): "La variación de las ecuaciones de Einstein:
asumiendo una descomposición en armónicos esféricos tensoriales para cada uno (en mi notación) de la forma la perturbación se reduce a una sola ecuación". Creo esto inmediatamente a la luz de la separación de variables y la ecuación arriba. Pero no describen cómo los componentes métricos en se recuperan. ¿Existe un procedimiento general por el cual puedo igualar un giro? solución de perturbación (dado que puedo resolver la EoM para el espín campo) con la métrica?
Pregunta: ¿Cómo se empareja en con ? ¿Cómo funcionan los modos cuasi-normales en términos de acoplar explícitamente a la métrica?
Editar: he vuelto a escribir la pregunta ligeramente con la esperanza de que ahora sea más convincente.
¡Gracias!
Después de buscar un poco, encontré un artículo de Bini et al que explora estas ideas. Se puede encontrar aquí ( http://arxiv.org/abs/gr-qc/0609041 ) en arXiv.
Si bien solo exploran las perturbaciones de espín-1, creo que hay suficiente para continuar.
Para todos aquellos que estén interesados, las ecuaciones principales en Bini et al son eq. (303) y su derivación en la página 34, junto con la ecuación (9) para la motivación y la mecánica del montaje.
¡Cualquier otro comentario sería bienvenido!
Frederic Brunner
arturo suvorov
arturo suvorov
Frederic Brunner