Entonces tengo el siguiente Hamiltoniano heredado de la Física atómica:
Donde L es el momento angular, S es spin, y L ± ( σ ± ) es el operador de impulso angular hacia arriba / hacia abajo.
Ahora en la base de pag orbitales y spin: { | pag X ↑ ⟩ , | pag X ↓ ⟩ , | pag y ↑ ⟩ , | pag y ↓ ⟩ , | pag z ↑ ⟩ , | pag z ↓ ⟩ } , obtenemos lo siguiente 6 × 6 matriz:
Así que disculpe mi ignorancia, pero ¿cómo se calculan exactamente estos elementos de la matriz?
Entiendo que el primer elemento de la matriz es la energía del acoplamiento orbital giratorio del ⟨P X ↑ | electrón que actúa sobre el El | pag X ↑ ⟩ electrón, ya que tienen la misma orientación, la energía, claro, debería ser cero. Pero ahora tenemos el ⟨P y ↑ | electrón que actúa sobre el El | pag X ↑ ⟩ orbital y obtenemos yo . ¿Cómo se calcula esto? ¿Alguien puede mostrar los pasos para calcular un elemento de matriz para que pueda ver cómo se hace esto? Y no, esto no es tarea ni nada, solo mi curiosidad personal.
Encontré algo similar en línea, pero usaron coeficientes Clebsch-Gordan que me confundieron más.
Primero, creo que tu H S O C es incorrecto y debería leer:
El giro con su problema es que utiliza los armónicos esféricos reales, en lugar de la forma exponencial compleja más común en física y mejor adaptada a la evaluación de los elementos de la matriz. La conversión entre los dos se puede encontrar en esta página wiki.
Así:
El siguiente paso es recordar la acción de los distintos operadores en Y ℓ m :
Esto podría deberse a que los elementos básicos se ordenan como { | pag X ↑ ⟩ , | pag y ↑ ⟩ , | pag z ↑ ⟩ , | pag X ↓ ⟩ , | pag y ↓ ⟩ , | pag z ↓ ⟩ } en lugar del orden que das (o de lo contrario es muy posible que haya cometido un error en alguna parte). Con este pedido, mi primera columna saldría como ( 0 , i , 0 , 0 , 0 , 1 ) T , que es idéntico al tuyo. Tenga en cuenta que esto no soluciona el problema de hermiticidad mencionado anteriormente.
Las otras columnas se encuentran de la misma manera.
Por ejemplo, mire la entrada 1,2:
( H S O C ) 1 , 2 = < p X ↑ | H S O C El | pag X ↓ > = < p X ↑ | α 2 ( L + σ + + L - σ - + L z σ z ) | pag X ↓ > =
= α 2 ( < p X ↑ | L + σ + El | pag X ↓ > + < p X ↑ | L - σ - El | pag X ↓ > + < p X ↑ | L z σ z El | pag X ↓ > ) .
Todo eso se está volviendo largo, así que veamos solo el primer término, aquí el operador de la escalera giratoria solo actúa en la parte giratoria del producto y la escalera ascendente hace que la rotación se levante de la rotación hacia abajo, por lo que obtenemos:
< p X ↑ | L + σ + El | pag X ↓ > = < ↑ ↑ > < p X El | L + El | pag X > ,
en la expresión a la derecha del signo igual, la "integral" sobre las funciones de solo la coordenada giratoria está a la izquierda y la integral sobre el espacio a la derecha, y con las cosas esbozadas anteriormente de AccidentialFourierTransform (en realidad se trata de cómo expresar los armónicos esféricos en una base que puede evaluarse utilizando los operadores de escalera) que da
1 ⋅ < p X 1 2 √ El | 0 + | 0 > = 1 2 √ < p X El | 0 > = . . . = 1 2 √ ⋅ 0 = 0.
Esto se trata de lo que debe hacer para evaluar estos elementos de la matriz (hasta algunos errores).
AccidentalFourierTransform
Cientifica
AccidentalFourierTransform
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