Posible duplicado:
¿Qué experimento refutaría la teoría de cuerdas?
Observamos cuidadosamente las cosas, observamos patrones y luego construimos teorías que predicen.
La teoría de cuerdas es frecuentemente criticada por no proporcionar una predicción experimental cuantitativa.
¿Cuáles son los problemas que impiden que esta teoría produzca predicciones experimentales cuantitativas?
¿No hay ningún experimento sugerido por los teóricos de cuerdas para verificar la validez de su teoría? ¿El problema es matemático? (o simplemente requiere muchos equipos dimensionales... es broma).
No estoy criticando la teoría porque para hacer eso debo entenderla primero, pero no la he estudiado. Sólo quiero saber.
Permítanme hacer una analogía que se debe a Wati Taylor.
Toma a Einstein y, digamos, a Ketterle, enciérralos en una habitación y dales dos piedras, un reloj ordinario, papel y lápiz. Luego déles la tarea de verificar la relatividad general (GR) experimentalmente. Fracasarán, inevitablemente.
Esto no se debe a que GR sea "incorrecto" o, como algunos dirían, "ni siquiera sea incorrecto", sino a que el equipo experimental no es adecuado para una prueba estricta.
Afortunadamente para GR, hubo observaciones sobre los cambios del perihelio y la flexión de la luz que eventualmente convencieron a los escépticos (o, más probablemente, los escépticos se extinguieron).
La teoría de cuerdas es una teoría cuántica de la gravedad que hace un montón de predicciones en la escala de Planck. Sin embargo, no tenemos ningún experimento actual que sea lo suficientemente bueno para ser sensible a la física de la escala de Planck.
Por cierto, el mismo problema se aplica básicamente a CUALQUIER teoría cuántica de la gravedad: por lo general, están a salvo del experimento ...
Ahora, la teoría de cuerdas es más ambiciosa y no solo hace predicciones gravitacionales cuánticas, sino que también restringe la física de baja energía. Sin embargo, no está claro si estas restricciones son lo suficientemente estrictas como para ser de relevancia observacional. Estoy seguro que otros tendrán que decir más sobre el paisaje de string vacua, así que me detendré aquí.
La firma fibrosa más obvia sería la observación de resonancias Regge a energías cercanas a la escala de cuerdas. Si las dimensiones adicionales son muy grandes, es decir, la escala de la cuerda es muy baja (soy extremadamente escéptico acerca de esta posibilidad), tales firmas podrían incluso ser observadas por el LHC. Consulte este documento para ver los cálculos detallados de las amplitudes de dispersión y las secciones transversales: http://arxiv.org/abs/0807.3333 . Lea el resumen al final del documento.
Una predicción más genérica/menos específica es la existencia de supercompañeros en alguna escala por debajo de la escala de la cuerda. En los escenarios fenomenológicamente interesantes, por ejemplo, las compactaciones de Calabi Yau de la cuerda heterótica, se obtiene algún tipo de supergravedad N=1 D=4. Desafortunadamente, no existe una predicción única para los detalles del espectro de partículas porque existen diferentes mecanismos de ruptura de la supersimetría y el espectro depende de eso. Sin embargo, en tales compactaciones, generalmente se espera algún tipo de mediación gravitatoria posiblemente mezclada con mediación de escala alta. Además, también hay que especificar en qué rincón de la teoría M se está trabajando, por ejemplo, Heterótico, Tipo IIB, Tipo IIA, teoría M sobre G2, teoría F, etc., lo que da como resultado ciertas restricciones en la forma del superpotencial y el potencial de Kahler. Por ejemplo, en la esquina G2 sin flujos, el superpotencial es puramente no perturbativo porque todos los módulos de compactación disfrutan de la simetría PQ heredada de la simetría de calibre de la forma 3 de supergravedad 11D. Por lo tanto, se puede hacer una declaración genérica de que los acoplamientos de Yukawa tendrán jerarquías exponenciales y la escala de ruptura de SUSY puede suprimirse exponencialmente en relación con la escala de Planck. Además, en este sector, la ruptura de SUSY está naturalmente mediada por la gravedad porque en 7 dimensiones los 3 ciclos que soportan los sectores visible y oculto generalmente no se cruzan, etc. Una vez que se especifican el mecanismo de ruptura de SUSY y el parche de la teoría M, uno puede ser capaz para calcular el espectro de partículas en la escala de cadena/GUT y ponerle fuertes restricciones de arriba hacia abajo y combinarlas con los requisitos de abajo hacia arriba. De esta forma se pueden obtener varios escenarios comprobables parametrizados por muy pocos diales fenomenológicos. Todo el problema del paisaje exponencialmente grande puede desacoplarse de manera efectiva cuando uno está interesado en este tipo de preguntas (ruptura SUSY y el espectro de partículas). Para ser más específicos sobre el último punto, en el vacío de flujo Tipo IIB, la contribución de los flujos al superpotencial puede tomar un número exponencialmente grande de valores, sin embargo, los términos F correspondientes para los módulos de estructura compleja siguen siendo cero y el El único parámetro fenomenológicamente relevante será el valor del superpotencial de flujo, que es solo un parámetro de entrada, ¡cuya dependencia microscópica detallada de los flujos es irrelevante para el cálculo del espectro de partículas! Todo el problema del paisaje exponencialmente grande puede desacoplarse de manera efectiva cuando uno está interesado en este tipo de preguntas (ruptura SUSY y el espectro de partículas). Para ser más específicos sobre el último punto, en el vacío de flujo Tipo IIB, la contribución de los flujos al superpotencial puede tomar un número exponencialmente grande de valores, sin embargo, los términos F correspondientes para los módulos de estructura compleja siguen siendo cero y el El único parámetro fenomenológicamente relevante será el valor del superpotencial de flujo, que es solo un parámetro de entrada, ¡cuya dependencia microscópica detallada de los flujos es irrelevante para el cálculo del espectro de partículas! Todo el problema del paisaje exponencialmente grande puede desacoplarse de manera efectiva cuando uno está interesado en este tipo de preguntas (ruptura SUSY y el espectro de partículas). Para ser más específicos sobre el último punto, en el vacío de flujo Tipo IIB, la contribución de los flujos al superpotencial puede tomar un número exponencialmente grande de valores, sin embargo, los términos F correspondientes para los módulos de estructura compleja siguen siendo cero y el El único parámetro fenomenológicamente relevante será el valor del superpotencial de flujo, que es solo un parámetro de entrada, ¡cuya dependencia microscópica detallada de los flujos es irrelevante para el cálculo del espectro de partículas!
Otra predicción genérica de compactaciones de cuerdas viene en la huella de la topología no trivial en el espectro de partículas en 4D. En particular, las compactaciones de cuerdas suelen implicar la existencia de una serie de partículas con propiedades similares. La multiplicidad de generaciones de SM es uno de esos ejemplos y, aunque todavía no está claro por qué solo hay tres generaciones, está claro que generalmente se espera tener varias generaciones. De particular interés son los llamados axiones, que son partículas pseudoescalares ultraligeras, los socios de algunos (o todos en el caso G2) de los módulos geométricos. Uno de estos axiones puede proporcionar naturalmente una solución dinámica al problema de CP fuerte y la simetría PQ que lo hace tan ligero puede rastrearse directamente hasta la simetría de calibre del campo de tipo RR correspondiente en 10D. Dependiendo de la topología, en realidad puede haber cientos de tales partículas cuya existencia sería un completo misterio desde el punto de vista de la teoría del campo efectivo 4D. Las implicaciones experimentales de tal "Axiverse" se describen en detalle aquí:http://arxiv.org/abs/0905.4720
En una nota relacionada, en una compactación genérica también se espera una gran cantidad de campos de módulos: escalares en 4D EFT. Estos campos ganan grandes masas (genéricamente en la escala de masa gravitino o muy por encima de ella) e interactúan con el sector visible a través de operadores suprimidos de Planck. Su presencia puede tener un gran impacto en la cosmología porque algunos de los módulos geométricos terminan siendo tan livianos como el gravitino y pueden tener una vida bastante larga si la escala de ruptura SUSY es baja. Por lo tanto, pueden llegar a dominar la densidad de energía del universo después de la inflación y debe revisarse la historia cosmológica térmica estándar. Esta es un área de investigación muy activa y hay muchos buenos artículos sobre el tema.
Tim van Beek
Daniel Gruller
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