Daré un poco más de detalles sobre la respuesta de @ Holographer, que es completamente correcta, ya que yo mismo luché con esto recientemente. Algunos lectores pueden encontrar esta prueba interesante, ya que no se puede encontrar muy explícitamente en los libros de texto de matemáticas para graduados, solo se puede encontrar el esquema de la prueba.
Teorema: Para funciones de clase continuaF
enStu( 2 )
, tenemos:
∫Stu( 2 )Fdgramo=2π∫0πF( UN ( θ ) ) s yonorte2( θ ) reθ _
Prueba: sabemos que la medida de Haar existe en
Stu( 2 )
. Teniendo eso, queremos proyectarlo al espacio de las clases de conjugación.
[ 0 , π]
: nuestro objetivo es expresar integrales de funciones de clase sobre el grupo como integrales sobre
[ 0 , π]
. Para ello, queremos determinar una densidad
ρ
en
[ 0 , π]
tal que:
∫Stu( 2 )Fdgramo=∫0πF( UN ( θ ) ) ρ ( θ ) reθ
para funciones de clase continua
F
en
Stu( 2 )
. El valor de
ρ ( θ )
puede interpretarse geométricamente como el área de la clase de conjugación de
A ( θ )
en
Stu( 2 )
.
Dado que las funciones de clase continuas pueden aproximarse uniformemente mediante combinaciones lineales de caracteres de las representaciones irreducibles, según el teorema de Fejér, basta con comprobar queρ
satisface la fórmula para todos los caracteresxnorte( UN ( θ ) )
. Para estos, el lado izquierdo se da:
∫Stu( 2 )xnortedgramo= ⟨xnorte,x0⟩L2= {10si n = 0 ,si n > 0.
Así, desde
x0( UN ( θ ) ) = 1
, tenemos:
1 =∫0π1 ρ ( θ ) reθ _
De manera similar, usando nuestra fórmula explícita para los caracteres:
0 =∫0π∑k = 0nortemiyo θ ( norte - 2 k )ρ ( θ ) reθ⟺∑k = 0norte∫0πmiyo θ ( norte - 2 k )ρ ( θ ) reθ = 0.
Veamos esta condición con más detalle. Para
norte = 1
tenemos:
∑k = 01∫0πmiyo θ ( 1 - 2 k )ρ ( θ ) reθ = 0⟺∫0π(miyo θ+mi− yo θ) ρ ( θ ) reθ = 0.
Para
norte = 2
, tenemos:
∑k = 02∫0πmiyo θ ( 2 - 2 k )ρ ( θ ) reθ = 0⟺∫0π(mi2 yo θ+ 1 +mi− 2 yo θ) ρ ( θ ) reθ = 0⟺∫0π(mi2 yo θ+mi− 2 yo θ) ρ ( θ ) reθ =− 1.
Del mismo modo, para
norte = 3
:
∑k = 03∫0πmiyo θ ( 3 - 2 k )ρ ( θ ) reθ = 0⟺∫0π(mi3 yo θ+miyo θ+mi− yo θ+mi− 3 yo θ) ρ ( θ ) reθ = 0⟺∫0π(mi3 yo θ+mi− 3 yo θ) ρ ( θ ) reθ = 0.
Más generalmente, para
norte ≥ 3
:
∑k = 0norte∫0πmiyo θ ( norte - 2 k )ρ ( θ ) reθ = 0⟺∫0π(miyo n _+mi- yo θ norte) ρ ( θ ) reθ +∑k = 1norte - 1∫0πmiyo θ ( norte - 2 k )ρ ( θ ) reθ = 0.
Manipulando el segundo término:
∫0π(miyo n _+mi- yo θ norte) ρ ( θ ) reθ +∑k = 1norte - 1∫0πmiyo θ ( norte - 2 k )ρ ( θ ) reθ = 0⟺∫0π(miyo n _+mi- yo θ norte) ρ ( θ ) reθ +∑k = 1norte - 1∫0πmiyo θ ( ( norte - 2 ) - 2 ( k - 1 ) )ρ ( θ ) reθ = 0.
Alquiler
j = k - 1
y reetiquetando la segunda suma:
∫0π(miyo n _+mi- yo θ norte) ρ ( θ ) reθ +∑j = 0norte - 2∫0πmiyo θ ( ( norte - 2 ) - 2 j )ρ ( θ ) reθ= ⟨xnorte - 2,x0⟩ = 0∀ norte ≥ 3= 0⟺∫0π(miyo n _+mi- yo θ norte) ρ ( θ ) reθ = 0.
Así, obtuvimos:
∑k = 0norte∫0πmiyo θ ( norte - 2 k )ρ ( θ ) reθ = 0⟺∫0π(miyo n _+mi- yo θ norte) ρ ( θ ) reθ = 0.
Los datos anteriores se pueden resumir en:
∫0πρ ( θ ) reθ = 1 ,∫π0(miyo n θ+mi- yo norte θ) ρ ( θ ) reθ = {− 10si n = 2 ,si n = 1onorte ≥ 3.
Uno puede ver fácilmente que si
ρ ( θ ) = un + segundo (mi2 yo θ+mi− 2 yo θ)
, entonces las condiciones para
norte = 1
y
norte ≥ 3
quedan inmediatamente satisfechos. Sin embargo, vamos a mostrar esto explícitamente. Para
norte = 1
, tenemos:
∫0π( un + segundo (mi2 yo θ+mi− 2 yo θ) ) (miyo θ+mi− yo θ) reθ = 2 un∫0πporque( θ ) reθ + 4 segundo∫0πporque( 2 θ ) porque( θ ) reθ = 0.
Del mismo modo, para
norte ≥ 3
:
∫0π( un + segundo (mi2 yo θ+mi− 2 yo θ) ) (miyo n θ+mi- yo norte θ) reθ = 2 un∫0πc o s ( norte θ ) reθ + 4 segundo∫0πporque( 2 θ ) porque( norte θ ) = 0.
Por lo tanto, las únicas condiciones que quedan por satisfacer son para
norte = 0
y
norte = 2
. Empezando con
norte = 0
, tenemos:
∫0π( un + segundo (mi2 yo θ+mi− 2 yo θ) ) reθ = 1⟺un π+ 2 segundos∫0πporque( 2 θ ) reθ = 1⟺un =1π.
Finalmente, por
norte = 2
la condición dice:
∫0π( un + segundo (mi2 yo θ+mi− 2 yo θ) ) (mi2 yo θ+mi− 2 yo θ) reθ = − 1⟺2 un∫0πc o s ( 2 θ ) reθ + 4 segundo∫0πporque2( 2 θ ) reθ = − 1.
El primer término desaparece y nos queda:
4b _π2= − 1⟺2 segundo π= − 1⟺segundo = -12 pi.
Por tanto, la medida viene dada por:
ρ ( θ ) =1π−12 pi(mi2 yo θ+mi− 2 yo θ) =1π−22 pi( porque( 2 θ ) ) =1 − porque( 2 θ )π=1 − 1 + 2pecado2( θ )π=2πpecado2θ _
Como se desea, esto conduce a la fórmula de integración correcta:
∫Stu( 2 )Fdgramo=2π∫0πF( UN ( θ ) )pecado2θ ) reθ _
Corolario: Las representaciones
πnorte: Stu( 2 ) → G L (Vnorte) ,(πnorte( (a−b¯ba¯) ) f) (z1,z2) : = f(( (a¯b¯- segundoa) (z1z2) )T)= f(a¯z1- segundoz2,b¯z1+ unz2) ,
dónde
Vnorte
es el espacio de polinomios homogéneos complejos de grado
norte
en dos variables y los caracteres vienen dados por
xnorte( UN ( θ ) ) =∑k = 0nortemiyo θ ( norte - 2 k ),dóndeUN ( θ ) = (miyo θ00mi− yo θ)
son irreductibles.
Prueba: | |xnorte||2=2π∫0πpecado2( θ ( norte + 1 ) )pecado2( θ )pecado2( θ ) reθ =∫0πsi yonorte2( θ ( norte + 1 ) ) reθ = 1 ,
donde usamos
∑k = 0nortemiyo θ ( norte - 2 k )=miyo n _+miyo θ norte - 2 yo θ+ ⋯ +mi- yo θ norte=miyo n _( 1 +mi− 2 yo θ+ ⋯ +mi- 2 yo θ norte)=miyo n _∑k = 0nortemi− 2 yo θ k=miyo n _1 -mi- 2 yo θ ( norte + 1 )1 -mi− 2 yo θ=miyo n _mi- yo θ ( norte + 1 )(miyo θ ( norte + 1 )−mi- yo θ ( norte + 1 ))mi− yo θ(miyo θ−mi− yo θ)=miyo n _miyo θmi- yo θ ( norte + 1 )= 1miyo θ ( norte + 1 )−mi- yo θ ( norte + 1 )miyo θ−mi− yo θ=2 yo peco( θ ( norte + 1 ) )2 yo peco( θ )=pecado( θ ( norte + 1 ) )pecado( θ ).
APÉNDICE: Aquí mostramos que estas son de hecho las únicas representaciones irreducibles. Esto se basa únicamente en el libro de Dieck, Bröcker.
Teorema: Toda representación irreducible deStu( 2 )
es isomorfo a uno de los(Vnorte,πnorte)
introducido arriba.
Prueba: Supongamos que la representación irreducibleW
con caracterx
era diferente a todos losVnorte
. Pero desdexnorte
abarcan un subespacio denso,x
puede aproximarse mediante combinaciones lineales finitas dexnorte
. Pero esto contradice las relaciones de ortogonalidad:⟨ χ , χ ⟩ = 1 , ⟨ χ ,xnorte⟩ = 0
.
Referencias: Theodor Bröcker, Tammo Dieck, Representations of compact Lie groups , Springer, 1995.
Notas de clase sobre la teoría de la representación , Universidad de Berkeley.
Tim