Considere un sistema hecho denorte
puntos de materia, con posicionesr⃗ i
,yo = 1 , ... , norte
referido al espacio de reposo de un marco de referenciaI
. En ausencia de otras restricciones, el sistema se describe enR3 norte+ 1
, dóndeR3 norte
se refiere a las coordenadas cartesianas espaciales de los puntos enI
, mientras que el últimoR
indica el eje del tiempot
.
A continuación, suponga que se supone que los puntos satisfacen algunas restricciones descritas porc < 3 norte
condiciones,
Fj( t ,r⃗ 1, … ,r⃗ norte) = 0j = 1 , ... , do.(1)
Por ejemplo, las condiciones anteriores pueden establecer que algunas distancias entre
r⃗ i
y
r⃗ j
es una función dada del tiempo, o que algunos de los puntos pertenecen a líneas o superficies fijas en
I
, o deformarse en el tiempo con una ley dada (una circunferencia con radio
R ( t )
dependiendo del tiempo), y así sucesivamente. Suponga que las funciones
Fj
son suaves (
C2
sería suficiente) y centrarse en la matriz jacobiana de elementos
∂Fj∂Xyo k
dónde
r⃗ i=Xyo 1mi⃗ 1+Xyo 2mi⃗ 2+Xyo 3mi⃗ 3
. Si esa matriz tiene
C
fila (o columna) linealmente independiente en el conjunto
S⊂R3 norte+ 1
definida por (1), las restricciones se dicen
holonómicas .
En este caso como consecuencia directa del llamado teorema de los valores regulares es posible probar que, todoun ∈ S
admite un barriotua
, tal queS∩tua
se describe biunívoca y suavemente mediante coordenadas localest ,q1, … ,qnorte
conn = 3 norte- c
y dondet
es la coordenada de tiempo utilizada inicialmente.
En otras palabras más matemáticasS
es una subvariedad incrustada deR3 norte+ 1
yt ,q1, … ,qnorte
son un sistema de coordenadas local.
Por cada fijot0
, los elementosa
deS
cont ( un ) =t0
definir el espacio de configuración del sistema ent =t0
. Esa es una subvariedad embebida deS
(y por tanto deR3 norte+ 1
) con dimensiónnorte
.
COMENTARIO . Es posible probar (usando nuevamente el teorema mencionado) que elnorte
coordenadasqk
siempre se puede elegir para que coincida connorte
de los componentesXyo j
. Las coordenadas restantes son funciones det
y elqk
a través de funciones de la misma regularidad (C2
en nuestro caso) como el de las funcionesFj
.
Desdet ,q1, … ,qnorte
son coordenadas libres para describir el sistema, podemos escribirnorte
vector valoradoC2
funciones:
r⃗ i=r⃗ i( t ,q1, … ,qnorte)yo = 1 , ... , norte(2)
No es tan difícil probar que, en vista de la observación anterior, los vectores
∂r⃗ i∂qk
debe ser linealmente independiente. Forman una base del espacio tangente en cada punto de la subvariedad
St
.
Las coordenadasq1, … ,qnorte
son los que se utilizan para describir el movimiento del sistema. Cada movimiento está definido por una curva.R ∋t↦(q1( t ) , … ,qnorte( t ) )
. El movimiento en el espacio físico se obtiene entonces simplemente explotando (2),
R ∋t↦r⃗ i( t ,q1( t ) , … ,qnorte( t ) ),yo = 1 , ... , norte.(3)
Mirando (3), debería ser obvio que la velocidad del punto determinada por
r⃗ i
con respecto a
I
es dado por
v⃗ i( t ) =dr⃗ idt=∂r⃗ i∂t+∑k = 1norte∂r⃗ i∂qkq˙kconq˙k: =dqkdt.
Cristóbal
Selene Routley