Acoplamiento espín-órbita, degeneración de valores propios

Acabo de leer en un libro sobre física atómica que una parte importante de la fina estructura del hidrógeno es el acoplamiento espín-órbita. El hamiltoniano del acoplamiento espín-órbita en el átomo de hidrógeno viene dado por

H S O = β L S = 1 2 ( j 2 L 2 S 2 ) ,
dónde L es el operador del momento angular orbital, S el operador de espín y j = L + S .

Quiero determinar los valores propios y las degeneraciones de H S O y los valores posibles para el número cuántico j de j porque el libro y otras fuentes solo me dicen eso y no lo derivan. Esto es lo que he hecho hasta ahora:

Desde [ j 2 , H ] = [ L 2 , H ] = [ S 2 , H ] = [ j z , H ] = 0 , dejar ψ ser un estado propio de H , j 2 , L 2 , S 2 y j z . Entonces obtenemos

H S O ψ = 2 β 2 ( j ( j + 1 ) yo ( yo + 1 ) s ( s + 1 ) ) ψ

y los valores propios de H S O por lo tanto están dadas por α j , yo , s = 2 β 2 ( j ( j + 1 ) yo ( yo + 1 ) s ( s + 1 ) ) .

Con lo que estoy luchando es con la degeneración de los valores propios y cómo determinar los valores posibles para j . ¿Alguien puede ayudar?

j = L + S es una aplicación directa de la composición de operadores de momento angular. Busque eso en cualquier buena referencia de QM: ¡parece que ya sabe lo suficiente como para leer uno de esos!
@LucJ.Bourhis: No importa en qué libro mire, todos dicen eso, por ejemplo. | yo s | j yo + s pero no pude encontrar una prueba para esto. Y simplemente no sé cómo abordar el problema de la degeneración. Por eso hago esta pregunta en este foro.
¿De qué libro aprendes QM? Así que con suerte puedo señalar la sección exacta a estudiar... quiero decir que podría resumir la composición del momento angular en una respuesta, pero eso no sería muy eficiente en comparación con estudiar un curso adecuado.
Estoy de acuerdo con Luc. Los valores posibles para J son material muy estándar y están cubiertos en todos los libros de texto QM adecuadamente avanzados.

Respuestas (1)

Esto es básicamente un problema de conteo recursivo. Comience con el estado base desacoplado, es decir, el conjunto de estados de la forma | metro | s metro s . hay claramente ( 2 + 1 ) ( 2 s + 1 ) de estos, y el trabajo es reorganizarlos.

El resultado del conteo de claves se basa en la observación de que | metro | s metro s es un estado propio de j ^ z = L ^ z + S ^ z con valor propio METRO = metro + metro s . Con esto en mente, organice su | metro | s metro s establece que aquellos con el mismo valor de METRO están en la misma línea. Explícitamente, por ejemplo, tendrías

METRO = + s : | | s s METRO = + s 1 : | , 1 | s s | | s , s 1 METRO = + s 2 : | , 2 | s s | , 1 | s , s 1 | | s , s 2
y reemplace cada estado con un Llegar
+ s : + s 1 : + s 2 :
Ahora si METRO = + s es el valor más grande y ocurre una vez, el valor de j = + s debe ocurrir una vez y también todos los estados | j = + s , metro j ocurrirá una vez. Hay una combinación lineal de los dos estados con METRO = + s 1 ese sera el estado | j = + s , metro j = + s 1 , habrá una combinación lineal de los tres estados con METRO = + s 2 ese será el | j = + s , metro j = + s 2 etc. Dado que sólo estamos interesados ​​en enumerar los posibles valores resultantes de j , y no interesados ​​en los estados reales per se, podemos eliminar de nuestra tabla la primera columna ya que contiene un estado con metro j = + s , uno con metro j = + s 1 etc. La eliminación de esta columna produce la tabla reducida
+ s 1 : + s 2 :
Dado que el valor de metro j = + s 1 ocurre una vez, el valor j = + s 1 debe ocurrir una vez, y los estados | + s 1 , metro j cada uno ocurrirá una vez. Los sacamos de la lista eliminando la primera columna para obtener una tabla aún más reducida.
+ s 2 :
El proceso continúa así hasta el agotamiento. En los ejemplos anteriores hemos encontrado j = + s , + s 1 y la tabla reducida final del ejemplo, si no está vacía, indicaría el valor de j = + s 1 . Es claro que este proceso produce una secuencia decreciente de j . El último valor de j está determinado por el ancho de la tabla original. No es difícil convencerse de que el ancho de la mesa dejará de aumentar una vez que alcancemos METRO = | s | , y este es el último valor de j . Así por agotamiento encuentras los posibles valores de j en el rango
| s | j + s .

Como ejemplo considere = 1 y s = 2 . La tabla original entonces se ve como

3 2 : | 11 | 1 / 2 , 1 / 2 1 2 : | 10 | 1 / 2 , 1 / 2 | 11 | 1 / 2 , 1 / 2 1 2 : | 1 , 1 | 1 / 2 , 1 / 2 | 10 | 1 / 2 , 1 / 2 3 2 : | 1 , 1 | 1 / 2 , 1 / 2 3 2 : 1 2 : 1 2 : 3 2 :
Es solo 2 columna de ancho, y el ancho deja de crecer en METRO = 1 / 2 , indicando la posible j en este caso son 3 / 2 y 1 / 2 , y de hecho
| 1 1 / 2 | j 1 + 1 / 2
Finalmente, tenga en cuenta que el valor absoluto se requiere a la izquierda porque uno podría escribir estado | s metro s | metro sin afectar los posibles valores de j .